Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Магнитное поле соленоида Вектор магнитной индукции внутри соленоида Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Применим теорему о циркуляции вектора Вектор магнитной индукции внутри соленоида Вектор магнитной индукции внутри соленоидадля вычисления простейшего магнитного поля – бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на цилиндрический каркас (рис. 2.11).

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Соленоид можно представить в виде системы одинаковых круговых токов с общей прямой осью.

Бесконечно длинный соленоид симметричен любой, перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно (рис. 2.12), симметричные относительно такой плоскости витки создают поле, в котором вектор Вектор магнитной индукции внутри соленоидаперпендикулярен плоскости витка, т.е. линии магнитной индукции имеют направление параллельное оси соленоида внутри и вне его.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Из параллельности вектора Вектор магнитной индукции внутри соленоидаоси соленоида вытекает, что поле как внутри, так и вне соленоида должно быть однородным.

Возьмём воображаемый прямоугольный контур 1–2–3–4–1 и разместим его в соленоиде, как показано на рисунке 2.13.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Второй и четвёртый интегралы равны нулю, т.к. вектор Вектор магнитной индукции внутри соленоидаперпендикулярен направлению обхода, т.е Вектор магнитной индукции внутри соленоида.

Возьмём участок 3–4 – на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю; и пренебрежём третьим интегралом, тогда

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

где Вектор магнитной индукции внутри соленоида– магнитная индукция на участке 1–2 – внутри соленоида, Вектор магнитной индукции внутри соленоида– магнитная проницаемость вещества.

Если отрезок 1–2 внутри соленоида, контур охватывает ток:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

где n – число витков на единицу длины, I – ток в соленоиде (в проводнике).

Тогда магнитная индукция внутри соленоида:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида,(2.7.1)

Вектор магнитной индукции внутри соленоидаи Вектор магнитной индукции внутри соленоида, т.е. Вектор магнитной индукции внутри соленоида.

Бесконечно длинный соленоид аналогичен плоскому конденсатору – и тут, и там поле однородно и сосредоточено внутри.

Произведение nI – называется число ампер витков на метр.

У конца полубесконечного соленоида, на его оси магнитная индукция равна:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида,(2.7.2)

Практически, если длина соленоида много больше, чем его диаметр, формула (2.7.1) справедлива для точек вблизи середины, формула (2.7.2) для точек около конца.

Если же катушка короткая, что обычно и бывает на практике, то магнитная индукция в любой точке А, лежащей на оси соленоида, направлена вдоль оси (по правилу буравчика) и численно равна алгебраической сумме индукций магнитных полей создаваемых в точке А всеми витками. В этом случае имеем:

· В точке, лежащей на середине оси соленоида магнитное поле будет максимальным:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида,(2.7.3)

где L – длина соленоида, R – радиус витков.

· В произвольной точке конечного соленоида (рис. 2.14) магнитную индукцию можно найти по формуле

Вектор магнитной индукции внутри соленоида,(2.7.4)

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

На рисунке 2.15 изображены силовые линии магнитного поля Вектор магнитной индукции внутри соленоида: а) металлического стержня; б) соленоида; в) железные опилки, рассыпанные на листе бумаги, помещенной над магнитом, стремятся вытянуться вдоль силовых линий; г) магнитные полюсы соленоида.

Видео:магн поле внутри соленоидаСкачать

магн поле внутри соленоида

Магнитное поле бесконечно длинного соленоида

Соленоид — это проволочная катушка цилиндрической формы. Его можно представить себе как множество сложенных в стопку круговых витков с током. Силовые линии магнитного поля, создаваемого электрическим током в соленоиде, показаны на рис. 6.6. Как видно из этого рисунка, внутри соленоида силовые линии почти прямые. Чем длиннее соленоид, т.е. чем больше его длина по сравнению с его радиусом, тем меньше кривизна силовых линий внутри соленоида. В таком случае

вектор В магнитной индукции поля внутри соленоида будет направлен параллельно его оси. Причем так, что его направление будет связано с направлением тока в соленоиде правилом правого винта. Направим ось х вдоль оси соленоида. При этом проекция вектора магнитной индукции на ось х будет равна его модулю, а все другие его проекции будут равны нулю: Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Подставим эти проекции вектора В в уравнение (6.12). Получим

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Из этого равенства вытекает, что внутри соленоида вектор магнитной индукции не только сохраняет свое направление, но его модуль здесь всюду одинаков. Таким образом, приходим к выводу, что внутри длинного соленоида магнитное поле является однородным.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Рис. 6.6. Магнитное поле соленоида

Найдем модуль вектора магнитной индукции поля внутри соленоида при помощи теоремы (6.8) о циркуляции этого вектора. В качестве контура С, по которому будем вычислять циркуляцию вектора магнитной индукции, выберем ломанную линию, изображенную пунктиром на рис. 6.6. Отрезок этой линии длиной / находится внутри соленоида и совпадает с одной из силовых линий магнитного поля. Две перпендикулярные этому отрезку прямые начинаются на его концах и уходят в бесконечность. Во всех точках этих прямых вектор магнитной индукции или перпендикулярен им (внутри соленоида), или равен нулю (вне соленоида). Поэтому скалярное произведение В dl в этих точках равно нулю. Таким образом, циркуляция магнитной индукции по рассматриваемому контуру С будет равна интегралу по отрезку силовой линии длиной /. С учетом того, что модуль вектора магнитной индукции есть постоянная величина будем иметь

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Пусть число витков соленоида, охватываемых контуром С, равно N. При этом сумма токов, охватываемых контуром, будет равна N /, где I — сила тока в одном витке соленоида. Теорема (6.8) приводит к равенству

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

из которого найдем магнитную индукцию поля в соленоиде:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

— число витков, приходящихся на единицу длины соленоида.

Видео:Магнитное поле соленоидаСкачать

Магнитное поле соленоида

Магнитное поле соленоида

Соленоид находит широкое применение в электрических, электронных и радиоэлектронных цепях. Он обладает рядом замечательных свойств: поле достаточно длинного соленоида сосредоточено практически внутри соленоида и является однородным. Соленоид способен концентрировать энергию магнитного поля.

Используем теорему о циркуляции вектора В (2.3.2) для вычисления простейшего магнитного поля — бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно (виток к витку) на цилиндрический каркас (рис. 2.3.4). Соленоид можно представить в виде системы одинаковых круговых токов с общей прямой осью.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Бесконечно длинный соленоид симметричен любой перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно (рис. 2.3.5), симметричные относительно такой плоскости витки создают поле, в котором вектор В перпендикулярен плоскости витка, т.е. линии магнитной индукции имеют направление, параллельное оси соленоида внутри и вне его.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Из параллельности вектора В оси соленоида вытекает, что поле как внутри, так и вне соленоида должно быть однородным.

Возьмем воображаемый прямоугольный контур 1—2—3—4—1 и разместим его в соленоиде, как показано на рис. 2.3.6.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Из теоремы о циркуляции следует:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Второй и четвертый интегралы равны нулю, так как вектор В перпендикулярен направлению обхода, т.е. В, = 0.

Возьмем участок 3—4 на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю, и, пренебрегая третьим интегралом, получим

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

где В, = В — магнитная индукция на участке 1—2 — внутри соленоида; |1 — магнитная проницаемость вещества.

Если отрезок 1—2 внутри соленоида, то контур охватывает ток nil = V/., где п — число витков на единицу длины; / — ток в соленоиде (в проводнике).

Тогда магнитная индукция:

внутри соленоида Вектор магнитной индукции внутри соленоида

вне соленоида Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Бесконечно длинный соленоид аналогичен плоскому конденсатору: поле однородно и сосредоточено внутри.

Произведение nl — это число ампер-витков на метр.

Магнитная индукция на конце полубесконечного соленоида, на его оси,равна Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Если длина соленоида много больше его диаметра, то формула (2.3.3) справедлива для точек вблизи середины, а (2.3.4) — для точек около конца.

Если же катушка короткая, что обычно и бывает, то магнитная индукция в любой точке А, лежащей на оси соленоида, направлена вдоль оси (правило буравчика) и численно равна алгебраической сумме индукций магнитных полей, создаваемых в точке А всеми витками.

В точке, лежащей на середине оси соленоида, магнитное поле будет максимальным:

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

где L — длина соленоида; R — радиус витков.

В произвольной точке конечного соленоида (рис. 2.3.7) магнитную индукцию вычисляют по формуле

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

На рис. 2.3.8, а показаны силовые линии магнитного поля В для намагниченного металлического стержня на рис. 2.3.8, б — соленоида, на рис. 2.3.8, в — железных опилок, рассыпанных на листе бумаги, над магнитом.

Вектор магнитной индукции внутри соленоида

Рис. 2.3.7 Вектор магнитной индукции внутри соленоида Рис. 2.3.8

📹 Видео

Правило рук 👋 КАК ЛЕГКО определять НАПРАВЛЕНИЕ ЛИНИЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ??Скачать

Правило рук 👋 КАК ЛЕГКО определять НАПРАВЛЕНИЕ ЛИНИЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ??

Опыты по физике. Магнитное поле соленоидаСкачать

Опыты по физике. Магнитное поле соленоида

Урок 281. Электромагнитная индукция. Магнитный поток. Правило ЛенцаСкачать

Урок 281. Электромагнитная индукция. Магнитный поток. Правило Ленца

Билет №16 "Теорема о циркуляции и теорема Гаусса для магнитного поля"Скачать

Билет №16 "Теорема о циркуляции и теорема Гаусса для магнитного поля"

Магнитное поле. Вектор магнитной индукцииСкачать

Магнитное поле. Вектор магнитной индукции

Галилео. Эксперимент. Электромагнитная индукцияСкачать

Галилео. Эксперимент. Электромагнитная индукция

Урок 287. Индуктивность контура (катушки). Явление самоиндукцииСкачать

Урок 287. Индуктивность контура (катушки). Явление самоиндукции

Физика - Магнитное полеСкачать

Физика - Магнитное поле

Как магнитное поле назвали магнитной индукциейСкачать

Как магнитное поле назвали магнитной индукцией

Индукция магнитного поля | Физика 9 класс #37 | ИнфоурокСкачать

Индукция магнитного поля | Физика 9 класс #37 | Инфоурок

Вектор магнитной индукции, принцип суперпозиции магнитных полейСкачать

Вектор магнитной индукции, принцип суперпозиции магнитных полей

Электромагнитная индукция за 1 минутуСкачать

Электромагнитная индукция за 1 минуту

Магнитное поле. Магнитная индукция | Физика 11 класс #1 | ИнфоурокСкачать

Магнитное поле. Магнитная индукция | Физика 11 класс #1 | Инфоурок

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Магнитный поток.Скачать

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Магнитный поток.

Электродинамика | магнитное поле соленоидаСкачать

Электродинамика | магнитное поле соленоида

Теорема Ампера о циркуляции магнитной индукции. Магнитное поле соленоида и тороида в вакууме.Скачать

Теорема Ампера о циркуляции магнитной индукции. Магнитное поле соленоида и тороида в вакууме.

Поток вектора магнитной индукцииСкачать

Поток вектора магнитной индукции
Поделиться или сохранить к себе: