Вектор е в оптике

6.1. Поляризация света

Следствием теории Максвелла является поперечность электромагнитных (световых) волн распространяющихся в вакууме или изотропной среде: векторы напряженности электрического и магнитного полей волны взаимно перпендикулярны и колеблются перпендикулярно вектору скорости v распространения волны (то есть перпендикулярно световому лучу). Явление поляризации света служит надежным обоснованием поперечности световой волны. При рассмотрении поляризации обычно все рассуждения связывают с плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля Е светового вектора, так как химическое, физиологическое и другие виды воздействия света на вещество обусловлены главным образом электрическими колебаниями. Однако при этом следует помнить об обязательном существовании перпендикулярного ему вектора напряженности магнитного поля Н.

Поляризация электромагнитной волны. Записывая решение для электрического поля плоской электромагнитной волны в виде

Вектор е в оптике

мы предполагали, что направление вектора амплитуды колебаний Вектор е в оптикене зависит от времени. В этом случае вектор электрического поля всегда и во всех точках волны направлен вдоль одной и той же прямой — колеблется в одной плоскости неизменной ориентации в пространстве.

Плоскость, в которой происходят колебания светового вектора, то есть плоскость, содержащая вектор Вектор е в оптикеи направление распространения волны, называется плоскостью колебаний. Если эта плоскость не меняет во времени своей ориентации, то волна называется — линейно (плоско) поляризованной.

Выбирая ось х вдоль направления распространения волны, а ось у — вдоль векторной амплитуды Вектор е в оптике, записываем (6.1) в виде

Вектор е в оптике

Однако существует и вторая линейно поляризованная волна, имеющая ту же частоту и распространяющаяся в том же направлении:

Вектор е в оптике

Электрические колебания в этой волне направлены вдоль оси z, так что волны (6.2) и (6.3) линейно независимы. Обе они являются решением одного и того же волнового уравнения, так что их суперпозиция также является решением того же уравнения. Сложив эти волны, мы найдем общее выражение для монохроматической волны с данной частотой w, распространяющейся вдоль оси х. Математически эта процедура ничем не отличается от сложения взаимно ортогональных колебаний. Если зафиксировать какую-то точку х и следить за изменением вектора электрического поля в ней, то конец вектора Вектор е в оптикебудет описывать эллиптическую, в общем случае, траекторию в плоскости, параллельной y0z. Вращение вектора Вектор е в оптикепроисходит с частотой волны Вектор е в оптике. В этом случае говорят, что свет имеет эллиптическую поляризацию. Если разность фаз Вектор е в оптикекратна Вектор е в оптике, то эллиптическая поляризация вырождается в линейную. При равенстве амплитуд Е0,у и Е0,г эллипс превращается в окружность. Тогда говорят о круговой поляризации волны. В соответствии с двумя возможными направлениями вращения вектора Вектор е в оптикевозможны право- и левополяризованные волны. Любую электромагнитную волну можно представить как линейную комбинацию двух линейно поляризованных волн или как линейную комбинацию двух волн с круговой поляризацией. Иными словами, электромагнитные волны имеют две внутренние степени свободы.

Естественный и поляризованный свет. В свете, испускаемом обычными источниками, имеются колебания, совершающиеся в различных направлениях, перпендикулярных к лучу. В таких световых волнах, исходящих из различных элементарных излучателей (атомов), векторы Вектор е в оптикеимеют различные ориентации, причем все эти ориентации равновероятны, что обусловлено большим числом атомных излучателей. Такой свет называется естественным, или неполяризованным.

Если под влиянием внешних воздействий на свет или внутренних особенностей источника света (лазер) появляется предпочтительное, наиболее вероятное направление колебаний, то такой свет называется частично поляризованным. Неполяризованный (естественный) свет может испускаться лишь огромным числом элементарных излучателей. Электромагнитная волна от отдельного элементарного излучателя (атома, молекулы) всегда поляризована. С помощью различных поляризаторов из пучка естественного света можно выделить часть, в которой колебания вектора Вектор е в оптикебудут происходить в одном определенном направлении в плоскости, перпендикулярной лучу, то есть выделенный свет будет линейно поляризованным.

На рисунках направление колебаний электрического поля линейно поляризованной волны изображается следующим образом. Если вектор Е колеблется в плоскости чертежа, то на направление вектора скорости волны Вектор е в оптикенаносится ряд вертикальных стрелочек (рис. 6.1-1), а если в плоскости, перпендикулярной чертежу, — ряд точек (рис. 6.1-2). Естественный (неполяризованный) свет условно обозначается чередующимися черточками, которым соответствует, например, компонента Еy вектора напряженности электрического поля, и точками, соответствующими другой компоненте Еz (рис. 6.1-3).

Вектор е в оптике

Рис. 6.1. Условные обозначения типа поляризации волны

Существуют приборы (поляризаторы), пропускающие только колебания, происходящие параллельно некоторой плоскости, называемой плоскостью поляризации прибора, и полностью задерживающие ортогональные колебания. Если пропустить через такой прибор пучок света, то на выходе он будет линейно поляризованным. При вращении прибора вокруг направления луча интенсивность выходящего света будет изменяться от IMAX до IMIN.

Степень поляризации света — это величина

Вектор е в оптике

Отметим, что формула (6.4) пригодна для расчета степени поляризации света лишь в том случае, когда частично поляризованный свет представляет собой смесь естественного света и света линейно поляризованного и не работает, например, в случае смеси естественного света и света поляризованного по кругу. В общем случае степень поляризации может быть рассчитана как отношение интенсивности поляризованной компоненты Вектор е в оптикек суммарной интенсивности волны, то есть сумме интенсивностей поляризованной Вектор е в оптикеи естественной Вектор е в оптикекомпонент смеси:

Вектор е в оптике

Нетрудно показать, что (6.4) есть частный случай последней формулы.

Если падающий пучок света линейно поляризован, то при положении прибора, когда его плоскость поляризации ортогональна плоскости колебаний волны, свет через прибор не пройдет, то есть Вектор е в оптике. В соответствии с формулой (6.4) степень поляризации такого света Вектор е в оптике. Для частично поляризованного света

Вектор е в оптике

и Вектор е в оптике. Для естественного света, где волны разных поляризаций смешаны в равной степени и все направления эквивалентны, интенсивность выходящего света не изменяется при вращении поляризатора, так что Вектор е в оптикеи Вектор е в оптике.

Закон Малюса. В качестве поляризаторов могут быть использованы среды, анизотропные в отношении колебаний вектора Е, например природные кристаллы турмалина. Монокристалл турмалина поглощает колебания вектора Е в одном направлении настолько сильно, что сквозь пластинку толщиной порядка 1 мм проходит только линейно поляризованный луч. Кристаллы йодистого хинина еще сильнее поглощают одну из поляризаций: кристаллическая пленка толщиной в десятую долю миллиметра практически полностью отделяет один из линейно поляризованных лучей.

Пусть естественный свет распространяется перпендикулярно плоскости рисунка 6.2.

Вектор е в оптике

Рис. 6.2. Разложение вектора амплитуды колебаний А в волне, падающей на поляризатор

Вектор Вектор е в оптике амплитуды колебаний электрического поля волны, совершающихся в плоскости, образующей с плоскостью поляризатора угол Вектор е в оптике, можно разложить на два колебания с амплитудами

Вектор е в оптике

Первое колебание с амплитудой А|| пройдет через прибор (поляризатор), второе — с амплитудой АВектор е в оптике — будет задержано (поглощено). Интенсивность прошедшей волны пропорциональна квадрату амплитуды

Вектор е в оптике

Падающая волна является смесью волн с различными углами Вектор е в оптике. Усредняя по углам, получаем для интенсивности света на выходе из поляризатора:

Вектор е в оптике

где Вектор е в оптике— интенсивность падающего на поляризатор света. В естественном свете все значения угла Вектор е в оптикеравновероятны:

Вектор е в оптике

так что интенсивность света, прошедшего через поляризатор, будет равна Вектор е в оптике. При вращении поляризатора вокруг направления луча естественного света интенсивность прошедшего света остается неизменной, но изменяется лишь ориентация плоскости колебаний света, выходящего из прибора.

Рассмотрим теперь падение линейно поляризованного света с интенсивностью Вектор е в оптикена тот же поляризатор (рис. 6.3).

Вектор е в оптике

Рис. 6.3. Прохождение линейно поляризованной волны через поляризатор

Сквозь прибор пройдет составляющая колебаний с амплитудой

Вектор е в оптике

где Вектор е в оптике— угол между плоскостью колебаний вектора Е и плоскостью поляризатора. Следовательно, интенсивность прошедшего света I определяется выражением

Вектор е в оптике

которое носит название закона Малюса.

Поляризационные приборы по своему целевому назначению делятся на поляризаторы и анализаторы. Поляризаторы служат для получения поляризованного света. С помощью анализатора можно убедиться, что падающий свет поляризован, и выяснить направление плоскости поляризации. Принципиальных различий в конструкционном отношении между поляризатором и анализатором не существует.

Поставим на пути естественного света два поляризатора, плоскости которых образуют угол Вектор е в оптике(рис. 6.4).

Вектор е в оптике

Рис. 6.4. Пропускание естественного света через систему из двух поляризаторов

Из первого поляризатора выйдет линейно поляризованный свет, интенсивность которого Вектор е в оптике, составит половину интенсивности падающего естественного света Вектор е в оптике. Согласно закону Малюса из второго поляризатора (который играет роль анализатора) выйдет свет с интенсивностью

Вектор е в оптике

Таким образом, интенсивность света, прошедшего через два поляризатора, равна

Вектор е в оптике

Если угол Вектор е в оптике(плоскости поляризации поляризатора и анализатора параллельны), то Вектор е в оптике; если Вектор е в оптике(анализатор и поляризатор скрещены), то Вектор е в оптике.

Пример 1. В частично поляризованном свете амплитуда колебаний, соответствующая максимальной интенсивности света при прохождении через поляризатор, в n = 2 раза больше амплитуды, соответствующей минимальной интенсивности. Определим степень поляризации света.

Поскольку интенсивность пропорциональна квадрату амплитуды, имеем

Вектор е в оптике

Отсюда степень поляризации света равна

Вектор е в оптике

Пример 2. На пути света со степенью поляризации Р = 0.6 поставили анализатор так, что интенсивность прошедшего света стала максимальной. Определим, во сколько раз уменьшится интенсивность, если анализатор повернуть на угол Вектор е в оптике?

В падающем луче по условию (см. предыдущий пример)

Вектор е в оптике

При повороте анализатора на угол Вектор е в оптикебудут пропущены колебания, параллельные плоскости поляризации прибора. Поэтому интенсивность пропущенных колебаний, прежде бывших параллельными плоскости поляризации, составит

Вектор е в оптике

a интенсивность прошедших колебаний, до поворота задерживавшихся анализатором, равна

Вектор е в оптике

Суммарная интенсивность прошедших колебаний равна сумме

Вектор е в оптике

Стало быть, интенсивность уменьшится при повороте анализатора в 16/13 = 1.23 раза.

Поляризация при отражении и преломлении. Получить поляризованный свет из естественного можно еще одним способом — отражением. Опыт показывает, что отраженный от поверхности диэлектрика и преломленный лучи всегда частично поляризованы. Когда свет падает на диэлектрическую поверхность, то в отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения (точки на рис. 6.5), а в преломленном луче — колебания, параллельные плоскости падения (стрелки на рис. 6.5).

Вектор е в оптике

Рис. 6.5. Поляризация света при отражении и преломлении

Степень поляризации зависит от угла падения лучей и от относительного показателя преломления сред. Исследуя это явление, английский физик Д. Брюстер установил, что при определенном значении угла падения

Вектор е в оптике

Вектор е в оптике

отраженный свет полностью поляризован в плоскости, перпендикулярной плоскости падения луча. Это соотношение известно как закон Брюстера. При

Вектор е в оптике

отражается только та компонента вектора напряженности электрического поля, которая параллельна поверхности диэлектрика (перпендикулярна плоскости падения). Соответственно, преломленный луч всегда частично поляризован, так как отражается лишь какая-то доля падающего света (не равная 50 %).

При падении света под углом Брюстера отраженный и преломленный лучи взаимно перпендикулярны, отраженный свет полностью поляризован в плоскости, перпендикулярной плоскости падения луча, а преломленный луч частично поляризован с максимальной степенью поляризации.

Вектор е в оптике

находим с учетом закона преломления

Вектор е в оптике

Вектор е в оптике

Вектор е в оптике

откуда следует, что преломленный луч перпендикулярен отраженному лучу (рис. 6.6).

Вектор е в оптике

Рис.6.6. Ход лучей при падении света под углом Брюстера: отраженный луч ортогонален преломленному,
поэтому излучатели типа Вектор е в оптике(см. текст ниже) не вносят вклад в поляризацию отраженного луча

Для того чтобы объяснить, почему отраженный при падении под углом Брюстера луч линейно поляризован в плоскости, перпендикулярной плоскости падения, учтем, что отраженный свет есть результат излучения вторичных волн колеблющимися под действием светового вектора волны электрическими зарядами (электронами) в среде II. Эти колебания происходят в направлении колебаний вектора Е.

Разложим колебания вектора Е в среде II на два взаимно перпендикулярных направления (см. рис. 6.6): колебания Вектор е в оптике, происходящие в плоскости падения (показаны стрелками), и колебания Вектор е в оптике, происходящие перпендикулярно плоскости падения (показаны точками). В случае падения под углом Брюстера

Вектор е в оптике

отраженный луч перпендикулярен преломленному лучу 0С. Следовательно, параллелен Вектор е в оптике. Из электромагнитной теории Максвелла известно, что колеблющийся электрический заряд не излучает электромагнитных волн вдоль направления своего движения. Поэтому колеблющийся в диэлектрике излучатель типа Вектор е в оптикевдоль направления не излучает. Таким образом, по направлению отраженного луча распространяется свет, посылаемый только излучателями типа Вектор е в оптике, направления колебаний которых перпендикулярны плоскости падения.

Следует отметить, что на опыте закон Брюстера не выполняется вполне строго из-за дисперсии света.

Пример 3. Определим, на какой угловой высоте Вектор е в оптикенад горизонтом должно находиться Солнце, чтобы солнечный свет, отраженный от поверхности воды, был полностью поляризован.

Угол падения света связан с высотой Солнца над горизонтом соотношением

Вектор е в оптике

По условию угол падения равен углу Брюстера, так что

Вектор е в оптике

Показатели преломления воды п2 = 1.33, воздуха — п1 = 1. Отсюда находим

Вектор е в оптике

Пример 4. Угол Брюстера при падении света из воздуха на кристалл каменной соли равен Вектор е в оптике. Определим скорость света V в этом кристалле.

Поскольку показатель преломления воздуха равен единице, показатель преломления каменной соли п совпадает с относительным показателем преломления Вектор е в оптикеэтих двух сред. Имеем поэтому

Видео:Vector Optics Continental обнуление барабанов и установка ZeroStopСкачать

Vector Optics Continental обнуление барабанов и установка ZeroStop

Направление поляризации

Вектор е в оптике

Направление поляризации

Вектор напряженности электромагнитной волны E, поляризованной эллиптически, вращается в плоскости декартовой системы координат в направлении распространения волны и видится наблюдателю в форме спирали. Такие условия часто принимаются в технической литературе.

Любое состояние поляризации волны можно разделить на две линейно поляризованные ортогональные компоненты, ориентированные вдоль осей х и у. Если амплитуды обеих компонент равны, а фазовый сдвиг у-компоненты относительно х-компоненты равен ± π/2, то такое излучение поляризовано циркулярно. Знак фазового сдвига определяет направление вращения. За вращение по часовой стрелке (правая круговая поляризация (рис. 1)) отвечает фазовый сдвиг – π/2, соответственно, вращение против часовой стрелки или левая круговая поляризация (рис. 2), задается фазовым сдвигом + π/2.

Вектор е в оптике
Рисунок 1. Правая круговая поляризация

Вектор е в оптике
Рисунок 2. Левая круговая поляризация

На рис. 1 и рис. 2 проиллюстрирована проекция вращения вектора напряженности поля Е на виртуальном экране. Окружность формируется при каждом вращении вектора напряженности поля Е по часовой стрелке (или против часовой стрелки), соответственно.

Генерация циркулярно поляризованного света

Круговой поляризацией света называется состояние поляризации света, которое получается в результате прохождения линейно поляризованной волны через четвертьволновую пластину. Удобно описывать это состояние математически с помощью матриц.

Под вектором Джонса принимается описание направления поляризации света, матрица Джонса описывает четвертьволновую пластину.

Матрица Джонса, описывающая четвертьволновую пластину, медленная ось которой ориентирована вдоль оси х, принимает вид:

Вектор е в оптике(1)

где e iπ /4 – коэффициент фазы (практически во всех случаях может быть опущен).

Вектор Джонса, описывающий вектор линейной поляризации, ориентированный под углом + 45°, записывается как:

Вектор е в оптике(2)

Когда линейно поляризованный свет проходит через четвертьволновую пластину, вектор Джонса для излучения на ее выходе вычисляется как:

Вектор е в оптике(3)

Соотношение справедливо для света с правой круговой поляризацией. Иллюстрация, приведенная на рис. 3, показывает случай, когда быстрая и медленная оси четвертьволновой пластины сонаправлены с осями х и у в декартовой системе координат. Фиолетовый вектор показывает ориентацию линейной поляризации падающей под углом + 45° волны. Красный и синий векторы – ортогональные компоненты вектора напряженности в фазе. x-компонента (синий) сонаправлена с медленной осью волновой пластины. Скорость перемещения этой компоненты ниже скорости перемещения у-компоненты (красный), сонаправленной с быстрой осью пластины. Прохождение сквозь волновую пластину задерживает фазу х-компоненты. Величина замедления зависит от толщины пластины, для четвертьволновой пластины фазовый сдвиг равен – π/2 При таком сдвиге фаз результатом является правая круговая поляризация. Вектор напряженности поля Е вращается по часовой стрелке по ходу распространения волны вдоль оси z.

Вектор е в оптике
Рисунок 3. Генерация право циркулярно поляризованного света

Когда падающий свет поляризован линейно, а вектор поляризации ориентрирован под углом – 45 о , вектор Джонса принимает следующий вид:

Вектор е в оптике(4)

Вектор Джонса излучения на выходе четвертьволновой пластины описывается соотношением:

Вектор е в оптике(5)

Выходное излучение характеризуется левой круговой поляризацией. Данный случай проиллюстрирован на рис. 4. Волновая пластина ориентирована так же, как и на рис. 3, фиолетовый вектор также обозначает ориентацию вектора линейной поляризации падающего света. При этом разность фаз между х— и у-компонентами вектора напряженности поля Е отсутствует. Ориентация вектора поляризации под углом – 45 о означает азимутальное вращение. Красный вектор указывает на положительное направление оси у, синий – на отрицательное направление оси х. Прохождение сквозь пластину добавляет компоненте, сонаправленной с медленной осью, сдвиг фазы + π/2 относительно фазы компоненты, сонаправленной с быстрой осью пластины. Выходное излучение обладает левой круговой поляризацией и вектор Е вращается против часовой стрелки по ходу распространения волны вдоль оси z.

Вектор е в оптике
Рисунок 4. Генерация лево циркулярно поляризованного света

Векторы и матрицы Джонса

Приведенные таблицы содержат информацию о видах векторов и матриц Джонса для стандартных оптических компонентов в зависимости от состояния поляризации.

Таблица 1. Векторы Джонса

Вектор е в оптике

Состояние поляризации Вектор Джонса
Горизонтальная линейная поляризация
Вертикальная линейная поляризацияВектор е в оптике
Линейная поляризация, + 45 оВектор е в оптике
Линейная поляризация, – 45 оВектор е в оптике
Правая круговая поляризацияВектор е в оптике
Левая круговая поляризацияВектор е в оптике

Таблица 2. Матрицы Джонса для стандартной оптики

Оптический элемент Матрица Джонса
Горизонтальный линейный поляризатор Вектор е в оптике
Вертикальный линейный поляризатор Вектор е в оптике
Линейный поляризатор, + 45 о Вектор е в оптике
Линейный поляризатор, – 45 о Вектор е в оптике
Четвертьволновая пластина, медленная ось ориентирована горизонтально Вектор е в оптике
Четвертьволновая пластина, медленная ось ориентирована вертикально Вектор е в оптике

Компания INSCIENCE помогает своим заказчикам решать любые вопросы и потребности по продукции Thorlabs на территории РФ

Видео:Оптика - Лекция 1Скачать

Оптика - Лекция 1

ПОЛЯРИЗА́ЦИЯ СВЕ́ТА

  • В книжной версии

    Том 27. Москва, 2015, стр. 85-86

    Скопировать библиографическую ссылку:

    • Вектор е в оптике
    • Вектор е в оптике
    • Вектор е в оптике
    • Вектор е в оптике
    • Вектор е в оптике

    ПОЛЯРИЗА́ЦИЯ СВЕ́ТА, опи­сы­ва­ет по­пе­реч­ную ани­зо­тро­пию све­то­вых волн, т. е. не­эк­ви­ва­лент­ность разл. на­прав­ле­ний в плос­ко­сти, пер­пен­ди­ку­ляр­ной све­то­во­му лу­чу. Пер­вые ука­за­ния на по­пе­реч­ную ани­зо­тро­пию све­та бы­ли по­лу­че­ны в 1690 Х. Гюй­ген­сом при опы­тах с кри­с­тал­ла­ми ис­ланд­ско­го шпа­та. По­ня­тие «П. с.» вве­де­но в оп­ти­ку в 1704–06 И. Нью­то­ном . Су­ще­ст­вен­ным для по­ни­ма­ния П. с. бы­ло её про­яв­ле­ние в эф­фек­тах ин­тер­фе­рен­ции све­та, в ча­ст­но­сти факт её от­сут­ст­вия при вза­им­но ор­то­го­наль­ной по­ля­ри­за­ции све­то­вых пуч­ков. П. с. на­шла ес­те­ств. объ­ясне­ние в элек­т­ро­маг­нит­ной тео­рии све­та, раз­ра­бо­танной Дж. К. Мак­свел­лом в 1865–73, а позд­нее – в кван­то­вой элек­тро­ди­на­мике.

    🔍 Видео

    Поляризация света и закон МалюсаСкачать

    Поляризация света и закон Малюса

    Оптические приборы VECTOR OPTICS!Скачать

    Оптические приборы VECTOR OPTICS!

    Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поляСкачать

    Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поля

    Лекция №11 "Поляризация. Оптика анизотропных сред"Скачать

    Лекция №11 "Поляризация. Оптика анизотропных сред"

    Обзор прицелов Vector Optics CONTINENTAL PREMIUMСкачать

    Обзор прицелов Vector Optics CONTINENTAL PREMIUM

    Тест прицела Vector Optics Continental 1-6х24 Tactical! Подробный обзор от Юрия МаксимоваСкачать

    Тест прицела Vector Optics Continental 1-6х24 Tactical! Подробный обзор от Юрия Максимова

    XIII Международная конференция по фотонике и информационной оптике. Открытие.Скачать

    XIII Международная конференция по фотонике и информационной оптике. Открытие.

    Прицел Vector Optics Constantine 1 8X24 FFP. ОбзорСкачать

    Прицел Vector Optics Constantine 1 8X24 FFP. Обзор

    Алешкевич В. А. - Оптика - Электромагнитная теория светаСкачать

    Алешкевич В. А. - Оптика - Электромагнитная теория света

    Качественная и недорогая оптика - Vector Optics ✔ Результаты конкурса фотографий.Скачать

    Качественная и недорогая оптика - Vector Optics ✔ Результаты  конкурса фотографий.

    Тестирую прицел Vector Optics Continental 1-6x24 SFP на Сайге ТГ-2 366ТКМ и пластину от УспенскогоСкачать

    Тестирую прицел Vector Optics Continental 1-6x24 SFP на Сайге ТГ-2 366ТКМ и пластину от Успенского

    Разнообразие прицельных сеток от Vector OpticsСкачать

    Разнообразие прицельных сеток от Vector Optics

    Митин И. В. - Оптика - Поляризация светаСкачать

    Митин И. В. - Оптика - Поляризация света

    Оптика - Лекция 2Скачать

    Оптика - Лекция 2

    Васильева О. Н. - Оптика. Семинары - 5. Поляризация света. Основные понятияСкачать

    Васильева О. Н. - Оптика. Семинары - 5. Поляризация света. Основные понятия

    Распаковка оптического прицела Constantine 1-10x24. Vector Optics.Скачать

    Распаковка оптического прицела Constantine 1-10x24. Vector Optics.

    Лекция №2 "Оптика" (Колдунов Л.М.)Скачать

    Лекция №2 "Оптика" (Колдунов Л.М.)

    Как дурят охотников. Выбор оптического прицела в 2023 году.Скачать

    Как дурят охотников. Выбор оптического прицела в 2023 году.
    Поделиться или сохранить к себе: