Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Запись ротора в виде векторного произведения.

Формально rot Я можно представить в виде векторного произведения оператора пространственного дифференцирования V на вектор Я, т. е. rot Я = = [V Я]. В этом нетрудно убедиться путем непосредственного умножения V на Я:

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Видео:Билет №16 "Теорема о циркуляции и теорема Гаусса для магнитного поля"Скачать

Билет №16 "Теорема о циркуляции и теорема Гаусса для магнитного поля"

Раскрытие rot Н в виде определителя в декартовой системе.

Ротор любого вектора, используемого в теории электромагнитного поля, можно представить в виде определителя третьего порядка. Так, rot Я в декартовой системе записывают в виде следующего определителя:

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Непосредственное раскрытие определителя показывает, что получается выражение (21.5).

Видео:Оператор набла (оператор Гамильтона) и оператор ЛапласаСкачать

Оператор набла (оператор Гамильтона) и оператор Лапласа

Выражение проекций ротора в цилиндрической и сферической системах координат.

Без вывода приведем выражение проекций ротора Н:

в цилиндрической системе координат

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

в сферической системе координат

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Видео:теорема о циркуляцииСкачать

теорема о циркуляции

Принцип непрерывности магнитного потока и запись его в дифференциальной форме.

Магнитный поток есть поток вектора магнитной индукции через некоторую поверхность: Ф = в dS.

Индекс S под знаком интеграла свидетельствует о том, что интеграл взят по поверхности S.

Если поверхность замкнута сама на себя (например, поверхность шара), то поток, пронизывающий замкнутую поверхность,

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Опыт показывает, что вошедший внутрь любого объема магнитный поток равен магнитному потоку, вышедшему из того же объема. Следовательно. алгебраическая сумма вошедшего в объем и вышедшего из объема потока равна нулю:

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Выражение (21.9) представляет собой математическую запись принципа непрерывности магнитного потока.

Разделим обе части (21.9) на объем V, находящийся внутри замкнутой поверхности S’, и найдем предел отношения, когда объем V стремится к нулю:

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Соотношение (21.10) можно трактовать как дифференциальную форму принципа непрерывности магнитного потока. Оно пригодно для любой точки магнитного поля. Следовательно, в любой точке этого поля нет ни истока, ни стока линий вектора магнитной индукции. Линии вектора В нигде не прерываются, они представляют собой замкнутые сами на себя линии (окружность — пример замкнутой на себя линии).

Но линии Н в точках, где изменяется J (например, на границах сред с разными цД прерывны. Это следует из (21.10): divH*div +У) = 0. Отсюда divtf*-divj. Сопоставьте с прерывностью линий Е и непрерывностью линий D в электрическом поле

Видео:РоторСкачать

Ротор

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Привет. Прошу пояснить каким образом в Maxwell реализуетя постоянный магнит. Выяснил что направление вектора магнитной индукции совпадает с осью X. Создал магнит ввиде цилиндра , но его плоскость вытянута вдоль оси Z. Кроме как создания относительной системы координат верхней грани и последующим ее поворотом, так что бы ось X совпадала с необходимым направлением, ничего не придумал.

Может есть более оптимальный способ и объясните пожалуйста в чем заключается суть поворота оси, в последовательности действий, все сделал «методом тыка». Спасибо.

Цитата
Как вариант, можно ввести направление намагниченности в цилиндрической системе координат.

Не совсем понял ваше предложение, в свойствах материала я нашёл выбор системы координат, но вот как это применить к моему случаю так и не понял. Что бы более конкретно поставить задачу я нарисовал свой ротор.

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Надо как то договориться, о чем идет речь. Я видимо чего то не понимаю в логике работы программы. На сколько я понимаю материал можно применить к одному цельному объекту. В данном случае для какого объекта или объектов я должен применять цилиндрическую систему координат?

Ротор сложный состоит из нескольких объектов. Непосредственно металлической болванки и магнитов. Если не привязывать материал к локальной системе координат например торцевой плоскости магнита, и оставить вектор намагниченности привязанным к глобальной системе, то при изменении параметра угла поворота полюс выходит из под вектора намагниченности и картинка не отвечает заданным условиям.

Что бы вектор намагниченности вращался вместе с магнитом, надо создавать для каждого магнита отдельно идентичный материал и привязывать каждый к локальной плоскости каждого магнита. Иного пути я пока не знаю.

Как я понимаю Вас. Создается две системы координат к каждой привязывается два идентичных материала с различным направлением намагниченности в цилиндрической системе координат — от центра к краю и наоборот, намагниченность радиальная. В соответствии с этим, магнитам, «через один», присваивается соответствующий материал с необходимым вектором намагниченности. Но опять же, не решается проблема создания параметра для всего ротора потому, что ротор составной из нескольких объектов. Что делать?

Спасибо, я понял, попробую.

Скажите пожалуйста, как быть с тем, что бы всему ротору присвоить изменяющуюся переменную angle и посчитать момент силы при его вращении- объектов то в составе ротора много? Спасибо.

Видео:Билет №17 "Магнитное поле в веществе"Скачать

Билет №17 "Магнитное поле в веществе"

Основные операции векторного анализа в криволинейных координатах

Содержание:

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

По этой ссылке вы найдёте полный курс лекций по математике:

Дифференциальные уравнения векторных линий Рассмотрим поле вектора Уравнения векторных линий в криволинейных координатах q, q2i g3 имеют вид В цилиндрических координатах в сферических координатах 14.2. Градиент в ортогональных координатах Пусть скалярное поле. Тогда Основные операции векторного анализа в криволинейных координатах Дифференциальные уравнения векторных линий радиент в ортогональных координатах Ротор в ортогональных координатах Дивергенция в ортогональных координатах.

Вычисление потенциала в криволинейных координатах Линейный интеграл и циркуляция в ортогональных криволинейных координатах Оператор Лапласа в ортогональных координатах В цилиндрических координатах в сферических координатах 14.3. Ротор в ортогональных координатах Рассмотрим векгорное поле и вычислим rot а. Имеем В цилиндрических координатах в сферических координатах 14.4. Дивергенция в ортогональных координатах Дивергенция div а векторного поля вычисляется по формуле.

В цилиндрических координатах или в сферических координатах

Применяя формулу (7) к единичным векторам получим Вычисление потока в криволинейных координатах Пусть S — часть координатной поверхности , ограниченная координатными линиями Тогда поток вектора через поверхность 5 в направлении вектора ei вычисляется по формуле Аналогично вычисляется поток через часть поверхности д2 = с, а также через часть поверхности д3 = с, где с = const. Пример I.

Найти поток П векторного поля через внешнюю сторону верхней полусферы 5 радиуса R с центром в начале координат. Ч Полусфера S есть часть юординатной поверхности г = const, а именно г = R. На полусфере 5 имеем , причем Учитывая, что в сферических коорои патах по формуле (8) найдем 14.6. Вычисление потенциала в криволинейных координатах Пусть в некоторой области О задано потенциальное векторное поле в области Для нахождения потенциала ) этого векторного поля запишем равенство в следующем виде:

Отсюда следует, что Интегрируя систему дифференциальных уравнений с частными производными (9), найдем искомый потенциал произвольная постоянная. В цилиндрических координатах система (9) принимает вид В сферических координатах система (9) имеет вид Пример 2. Найти потенциал векторного поля, заданного в цилиндрических координа тех Убедимся, что По формуле (5) л о лучим данное поле потенциально.

Искомый потенциал и = и(р, у, г) является решением следующей системы дифференциальных уравнений с частными производными (см. формулу (10)): Интегрированием по р из первого уравнения находим Дифференцируя соотношение (11) no р и используя второе уравнение, получим или откуда . Таким образом.

Возможно вам будут полезны данные страницы:

Дифференцируя это соотношение no z и используя тре тье уравнение, получим Линейный интеграл и циркуляция в ортогональных криволинейных координатах Пусть векторное поле определено и непрерывно в области Q изменения ортогональных криволинейных координат 4i, 42, 4з • Так как дифференциал радиус-вектора г любой точки M(qb 42, 43) G П выражается формулой то криволинейный интеграл вектора а(М) по ориентированной гладкой или кусочно-гладкой кривой L СП будет равен В частности, для цилиндрических координат ) будем иметь.

Отсюда по формуле (13) получим Аналогично для сферических координат будем иметь Отсюда по формуле (13) получим Основные операции векторного анализа в криволинейных координатах Дифференциальные уравнения векторных линий радиент в ортогональных координатах Ротор в ортогональных координатах Дивергенция в ортогональных координатах.

Вычисление потенциала в криволинейных координатах Линейный интеграл и циркуляция в ортогональных криволинейных координатах.

Оператор Лапласа в ортогональных координатах Если кривая L замкнута (начальная и конечная точки кривой L совпадают), то циркуляция Ц векторного поля а(М) в криволинейных координатах 4,, q2, 43 вычисляется по формуле (13), а в случае цилиндрических или сферических координат — по формулам (14) или (15) соответственно. Пример 3. Вычислить циркуляцию векторного поля, заданного в цилиндрических координатах по замкнутой кривой L, Координаты данного вектора равны соответственно Контур L представляет собой замкнутую кривую, расположенную в плоскости z = 0 (рис. 43).

Подставляя координаты данного вектора в формулу.(14), получим На кривой L имеем . Искомая циркуляция будет равна 14.8. Оператор Лапласа в ортогональных координатах Если скалярная функция, то Используя формулы (16) и (17), для оператора Лапласа Д получим следующее выражение В цилиндрических координатах получим В сферических координатах будем иметь Пример 4. Найти все решения уравнения Лапласа Аи = 0, зависящие только от расстояния г.

Так как искомое решение и должно зависеть только от расстояния точки М от начала координат г, т., то уравнение Лапласа Ди = 0 в сферических координатах будет иметь вид Отсюда так что где постоянные. Упражнения Найдите производную скалярного поля в точке по направлению кточке Найдите производную скалярного поля и(х, у, z) в точке Л#о(хо, Уо» *о) по направлению нормали к поверхности S, образующей острый угол с положительным направлением оси О г: 6.

Найдите производную скалярного поля в точке эллипса + = 1 по направлению внешней нормали к эллипсу в этой точке. 7. Найдите производную скалярного поля в точке по направлению окружности 8. Найдигеугол между градиентами функции и = arctg | в точках 9. Найдите производную плоского поля и вточке понаправле-нию, задаваемому вектором, лежащим в плоскости хОу и наклоненным под углом | коси Ох. Найдите векторные линии следующих векторных полей: 13.

Найдите векторную линию поля а , проходящую

через точку 14. Найдите векгорную линию поля а, проходящую через точку М(3,4, -1). 15. Вычислите поток векторного поля через верхнюю сторону круга, вырезаемого конусом х2 4- у2 = г2 из плоскости 16. Вычислите поток векторного поля к через треугольник ABC с вершинами в точках (нормаль образует с осью Oz острый угол). 17. Вычислите поток векторного поля а = xi + zk через боковую поверхность кругового цилиндра , ограниченную плоскостями z 18.

Вычислите поток векторного поля а = yzi — xj — yk через полную поверхность конуса х2 + у2 = z2, ограниченную плоскостью z Методом введения криволинейных координат на поверхности вычислите поток заданного векгора а через заданную поверхность S: 19. — внешняя сторона цилиндрической поверхности х2 + у2 = 9, ограниченной сферой Основные операции векторного анализа в криволинейных координатах Дифференциальные уравнения векторных линий радиент в ортогональных координатах Ротор в ортогональных координатах.

Дивергенция в ортогональных координатах

Вычисление потенциала в криволинейных координатах Линейный интеграл и циркуляция в ортогональных криволинейных координатах Оператор Лапласа в ортогональных координатах 20. — внешняя сторона части сферы , вырезанная конической поверхностью Вычислите поток векгорного поля а через замкнутую поверхность S (нормаль внешняя). Проверьте результат с помощью формулы Гаусса—Остроградского:

Достраивая подходящим образом заданные незамкнутые поверхности до замкнутых и пользуясь теоремой Гаусса—Остроградского, вычислите потоки векторных полей через указанные поверхности (к замкнутой поверхности берем внешнюю нормаль): Найдите работу силы F при перемещении вдольлинии L от точки М к точке N: Найдите циркуляцию векторного поля а вдоль замкнутого контура L (в направлении, соответствующем возрастанию параметра Вычислите циркуляцию векторного поля а по замкнутому контуру L.

Проверьте результат при помощи формулы Стокса: — линия пересечения плоскости с координатными плоскостями 38. Найдите дивергенцию векторного пол я а = (с, г), где с — постоянный вектор, . 39. При какой функции ip(z) дивергенция векгорного поля а =)k будет равна z? 40. Найдите , где г = 41. Найдите функцию tf>(r), для которой выполняется равенство 42. Какова должна быть функция /(х, z), чтобы ротор векгорного поля совпал с вектором Найдите ротор следующих векторов: Докажите, что следующие векторные поля являются потенциальными, и найдите их потенциалы: Ответы

Присылайте задания в любое время дня и ночи в ➔ Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах Ротор вектора намагниченности в цилиндрических координатах

Официальный сайт Брильёновой Натальи Валерьевны преподавателя кафедры информатики и электроники Екатеринбургского государственного института.

Все авторские права на размещённые материалы сохранены за правообладателями этих материалов. Любое коммерческое и/или иное использование кроме предварительного ознакомления материалов сайта natalibrilenova.ru запрещено. Публикация и распространение размещённых материалов не преследует за собой коммерческой и/или любой другой выгоды.

Сайт предназначен для облегчения образовательного путешествия студентам очникам и заочникам по вопросам обучения . Наталья Брильёнова не предлагает и не оказывает товары и услуги.

🎦 Видео

Поляков П. А. - Электромагнетизм - Магнетики. Молекулярные токи. НамагниченностьСкачать

Поляков П. А. - Электромагнетизм - Магнетики. Молекулярные токи. Намагниченность

#8 Ротор/Дивергенция/ГрадиентСкачать

#8 Ротор/Дивергенция/Градиент

Урок 289. Магнитное поле в веществе. Магнитная проницаемость. Диа-, пара- и ферромагнетикиСкачать

Урок 289. Магнитное поле в веществе. Магнитная проницаемость. Диа-, пара- и ферромагнетики

Магнитное поле в веществе Лекция 9-1Скачать

Магнитное поле в веществе Лекция 9-1

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.

Ротор векторного поляСкачать

Ротор векторного поля

1.1 Векторы напряженности и индукции электрического и магнитного полейСкачать

1.1 Векторы напряженности и индукции электрического и магнитного полей

Лекция 2.3. Теорема о циркуляцииСкачать

Лекция 2.3. Теорема о циркуляции

Александр Чирцов: ротор, дивергенция и градиентСкачать

Александр Чирцов: ротор, дивергенция и градиент

Дивергенция векторного поляСкачать

Дивергенция векторного поля

Теорема о циркуляции вектора Н.МагнетикСкачать

Теорема о циркуляции вектора Н.Магнетик

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Магнитный поток.Скачать

Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции. Магнитный поток.

Лекция 3 Виды намагниченности (2021)Скачать

Лекция 3 Виды намагниченности (2021)

Физика - Магнитное полеСкачать

Физика - Магнитное поле

53. Теорема о циркуляции вектора индукцииСкачать

53. Теорема о циркуляции вектора индукции
Поделиться или сохранить к себе: