Поток вектора плотности тока

Электрический ток и его плотность

Поток вектора плотности тока

Электрическим током называют направленное движение свободно заряженных частиц под действием электрического поля.

Как правило движение зарядов происходит в некоторой среде (веществе или вакууме), являющейся проводником для электрического тока. Движущимися в среде заряженными частицами могут быть электроны (в металлах, полупроводниках) или ионы (в жидкостях и газах).

Поток вектора плотности токаРис. 1 Электрический ток

Для возникновения и протекания электрического тока в любой токопроводящей среде необходимо выполнение двух условий:

  1. Наличие в среде свободных носителей заряда;
  2. Наличие электрического поля.

Для поддержания электрического поля, например в проводнике, к его концам необходимо подключить какой-либо источник электрической энергии (батарейку или аккумулятор). Поле в проводнике создается зарядами, которые накопились на электродах источника тока под действием сил (химических, механических и т.д.).

За направление тока условно принято принимать направление движения положительных зарядов. Следовательно, условно принятое направление тока обратно направлению движения электронов – основных отрицательных электрических носителей заряда в металлах и полупроводниках.

Понять явление электрического тока достаточно сложно так как его невозможно увидеть глазами. Для лучшего понимания процессов в электронике проведем аналогию между электрическим током в проводнике и водой в тонкой трубочке. В трубочке есть вода (носители заряда в проводнике), но она неподвижна, если трубочка лежит на горизонтальной поверхности и уровень высот ее концов (значения потенциалов электрического поля) одинаковый. Если трубочку наклонить так, что один конец станет выше другого (появится разность потенциалов), вода потечет по трубочке (электроны придут в движение).

Способность вещества проводить электрический ток под действием электрического поля называется электропроводностью. Каждому веществу соответствует определенная степень электропроводности. Ее значение зависит от концентрации в веществе носителей заряда – чем она выше, тем больше электропроводность. В зависимости от электропроводности все вещества делятся на три большие группы: проводники, полупроводники и диэлектрики.

Электрический ток может менять направление и величину во времени (переменный ток) или оставаться неизменным (постоянный) (рисунок 2).

Поток вектора плотности токаРис. 2. Постоянный и переменный электрические токи

Количественной мерой электрического тока служит сила тока I, которая определяется числом электронов (зарядов) q, проходящих через импровизированное поперечное сечение проводника в единицу времени t (рисунок 3).

Поток вектора плотности тока

Поток вектора плотности токаРис. 3. Сила тока в проводнике

Для постоянного тока представленное выше выражение можно записать в виде

Поток вектора плотности тока

Ток в системе СИ измеряется в амперах, [А]. Току в 1 А соответствует ток, при котором через поперечное сечение за 1 секунду проходит электрический заряд, равный 1 Кл.

Плотность электрического тока

Под плотностью тока j понимается физическая величина, равная отношению тока I к площади поперечного сечения S проводника. При равномерном распределении тока по поперечному сечению проводника.

J = I/S

Плотность тока в системе СИ измеряется в амперах на миллиметр квадратный, [А/мм 2 ].

Рассмотрим плотность тока в проводнике с разным поперечным сечением. Например, соединены два проводника с различными сечениями: первый толстый провод с большим поперечным сечением S1 второй тонкий провод с сечением S2. К концам которых приложено постоянное напряжение (рисунок 5) в следствии чего через них протекает постоянный ток с одинаковой силой тока.

Поток вектора плотности тока Рис.5 Плотность тока в проводниках с различными сечениями.

Предположим, что сила тока через поперечное сечение толстого проводника S1 и тонкого провода S2 различная. Из этого предположения вытекает, что за каждую единицу времени через сечения S1 и S2 протекают различные значения электрического заряда. Следовательно, в объёме провода, расположенного между двумя указанными сечениям происходит непрерывное скапливание зарядов, и напряженность электрического поля изменялась бы, чего не может быть, так как при изменении электрического поля ток был бы непостоянен. В проводах с различным сечением при одном и том же токе плотность тока обратно пропорциональна площади поперечного сечения.

Плотность тока — векторная величина.

Поток вектора плотности тока

Поток вектора плотности токаРис. 4. Графическая интерпретация плотности тока j

Направление вектора Поток вектора плотности тока совпадает с направлением положительно заряженных зарядов и, следовательно, с направлением самого тока I.

Если концентрация носителей тока равна n, каждый носитель имеет заряд e и скорость его движения в проводнике равна v (рисунок 3), то за время dt через поперечное сечение S проводника переносится заряд

Поток вектора плотности тока

В этом случае величину силы тока I можно представить в виде зависимости

Поток вектора плотности тока

а плотность тока

Поток вектора плотности тока

Сила тока через произвольную поверхность определяется через поток вектора плотности тока, как интеграл по произвольной (в общем случае) поверхности S (рисунок 6)

Поток вектора плотности тока

Поток вектора плотности токаРис. 6. Сила тока через произвольную поверхность S

От величины плотности тока зависит важный показатель – качество электропередачи. Фактически этот показатель зависит от степени нагрузки проводника (хотя и не только от нее). В зависимости от значения плотности тока принято выбирать сечение проводов – это связано с наличием у проводников сопротивления, в результате которого происходит нагрев жил проводника вплоть до его расплавления и выхода из строя.

Видео:Сила тока плотность токаСкачать

Сила тока плотность тока

Сила тока — поток плотности тока

Рассмотрим теперь общий случай упорядоченного движения заряженных частиц в проводящей среде. Носители тока являются микроскопическими частицами, совершающими беспорядочное тепловое движение. При этом каждая частица в данное мгновение имеет свою скорость. Пусть в некотором физически бесконечно малом объеме dV проводника содержится dN носителей тока. Средней скоростью упорядоченного движения этих частиц называется вектор и, определяемый формулой

Поток вектора плотности тока

где Vi — скорость одной из частиц, содержащихся в объеме dV. i — номер частицы. Вектор и можно определить таким образом для любой точки пространства внутри проводника, т.е. объем dV можно расположить в любом месте проводника. Иначе говоря, вектор средней скорости есть функция точки пространства. Кроме этого, средняя скорость может изменяться со временем: и = и(*, г). Когда частицы движутся совершенно беспорядочно, их средняя скорость равна нулю. Если же заряженные частицы движутся преимущественно в одном направлении, то и ф 0, т.е. по проводнику идет электрический ток.

Плотностью электрического тока называют вектор

Поток вектора плотности тока Поток вектора плотности тока

где qi — заряд частицы под номером i, заключенной в объеме dV. Плотность тока в различных малых объемах dV проводника может принимать различные значения и может изменяться с течением времени:

В том случае, когда все носители тока имеют одинаковые заряды: qi = Я, формула (4.32) принимает вид

Поток вектора плотности тока

Поток вектора плотности тока

— концентрация носителей тока. Объемная плотность д свободных зарядов связана с концентрацией носителей тока соотношением

Поэтому формулу (4.34) можно записать так:

Поток вектора плотности тока

Пусть в пространстве, заполненном проводящей средой, по которой течет электрический ток, задано векторное поле j = j(t, г), описывающее этот ток. Линиями тока называются линии, касательные к которым в каждой точке пространства совпадают но направлению с вектором плотности тока. Построим внутри проводника с током произвольный замкнутый контур С. Проведем через каждую точку этого контура линию тока. Образованная этими линиями поверхность называется трубкой линий тока, а объем внутри этой поверхности — трубкой тока (рис. 4.8).

Поток вектора плотности тока

Рис. 4.8. Линии тока и трубка токаа ^ ЧС ‘

Поток вектора плотности тока

К определению силы тока

Произведем сечение ’’узкой” трубки тока некоторой поверхностью S (рис. 4.9). Пусть dS есть площадь сечения, а п — единичный вектор, перпендикулярный к поверхности 5. Выясним физический смысл потока вектора плотности тока через элемент поверхности

Поток вектора плотности тока

где dS = ndS — векторный элемент поверхности S. При помощи формулы (4.35) это равенство можно записать так:

Поток вектора плотности тока

где в — угол между вектором плотности тока и нормалью к поверхности, dt — произвольный интервал времени. Построим еще одно сечение dS0 трубки тока, которое находится на расстоянии и dt от сечения dS. Объем части трубки тока между этими сечениями, т.е. объем цилиндра, равен и dt cos в dS. Предположим, что электрический ток создается движением положительных зарядов. Эти заряды сначала протекают через сечение dS0> а затем — через dS. Произведение и dt есть среднее расстояние, которое преодолевает носитель тока за время dt> двигаясь вдоль линии тока. Поэтому все носители тока, которые имелись внутри трубки тока между сечениями dS0 и dS в некоторый момент времени, спустя время dt окажутся за сечением dS. При этом они перенесут через сечение dS свой электрический заряд, который равен произведению плотности заряда д на объем той части трубки тока, где находились эти частицы. Таким образом, выражение (4.37) есть электрический заряд dQ, протекающий за время dt через элемент поверхности площадью dS:

Поток вектора плотности тока

Отношение заряда, протекающего через некоторую поверхность, ко времени протекания есть сила тока. Согласно этому определению величина dl в формулах (4.36) и (4.37) есть сила тока, протекающего через элемент поверхности dS: Поток вектора плотности тока

Заряд, протекающий за некоторое время через поверхность 5, равен сумме зарядов, протекающих за это время через различные элементы поверхности. Поэтому сила тока /, протекающего через поверхность 5, будет равна сумме сил токов dl через элементы этой поверхности, т.е. будет равна потоку вектора плотности тока:

Поток вектора плотности тока

По определению заряд dQ, протекающий через поверхность S за время dt равен произведению силы тока на это время:

Видео:Что Такое Плотность Электрического Тока. Простыми Словами. Формула Плотности Электрического ТокаСкачать

Что Такое Плотность Электрического Тока. Простыми Словами. Формула Плотности Электрического Тока

Сила и плотность тока. Линии тока

Сила тока I для тока, протекающего через некоторую площадь сечения проводника S эквивалентна производной заряда q по времени t и количественно характеризует электрический ток.

Таким образом выходит, что сила тока — это поток заряженных частиц через некоторую поверхность S .

Электрический ток является процессом движения как отрицательных, так и положительных зарядов.

Перенос заряда одного знака в определенную сторону равен переносу заряда, обладающего противоположным знаком, в обратном направлении. В ситуации, когда ток образуется зарядами и положительного, и отрицательного знаков ( d q + и d q − ), справедливым будет заключение о том, что сила тока равна следующему выражению:

I = d q + d t + d q — d t .

В качестве положительного определяют направление движения положительных зарядов. Ток может быть постоянным, когда ни сила тока, ни его направление не претерпевают изменений с течением времени, или, наоборот, переменным. При условии постоянства, формула силы тока может выражаться в следующем виде:

где сила тока определена в качестве заряда, который пересекает некоторую поверхность S в единицу времени. В системе С И роль основной единицы измерения силы тока играет Ампер ( А ) .

Видео:Электродинамика | плотность токаСкачать

Электродинамика | плотность тока

Плотность тока. Связь плотности тока с зарядом и силой тока, напряженностью

Выделим в проводнике, в котором протекает ток, малый объем d V случайной формы. С помощью следующего обозначения » open=» υ определим среднюю скорость движения носителей зарядов в проводнике. Пускай n 0 представляет собой концентрацию носителей заряда. На поверхности проводника выберем пренебрежительно малую площадку d S , которая расположена ортогонально скорости » open=» υ (рис. 1 ).

Поток вектора плотности тока

Проиллюстрируем на поверхности площадки d S очень короткий прямой цилиндр, имеющий высоту » open=» υ d t . Весь массив частиц, которые располагались внутри такого цилиндра за время d t пересекут плоскость d S и перенесут через нее, в направлении скорости » open=» υ , заряд, выражающийся в виде следующего выражения:

d q = n 0 q e » open=» υ d S d t ,

где q e = 1 , 6 · 10 — 19 К л является зарядом электрона, другими словами отдельной частицы или же носителя тока. Разделим приведенную формулу на d S d t и получим:

где j представляет собой модуль плотности электрического тока.

j = n 0 q e » open=» υ ,

где j является модулем плотности электрического тока в проводнике, в котором заряд переносится электронами. В случае, если ток появляется как результат движения нескольких типов зарядов, то формула плотности тока может быть определена в виде следующего выражения:

j = ∑ n i q i » open=» υ i i ,

где i представляет собой носитель заряда. Плотность тока — это векторная величина. Снова обратим внимание на рисунок 1 . Пускай n → представляет собой единичный перпендикуляр к плоскости d S . В случае, если частицы, переносящие заряд, являются положительными, то переносимый ими заряд в направлении нормали больше нуля. В общем случае переносимый в единицу времени элементарный заряд может быть записана в следующем виде:

d q d t = j → n → d S = j n d S .

Формула приведенная выше справедлива также в том случае, когда плоскость площадки d S неортогональная по отношению к вектору плотности тока. По той причине, что составляющая вектора j → , направленная под прямым углом к нормали, через сечение d S электричества не переносит. Исходя из всего вышесказанного, плотность тока в проводнике окончательно запишем, применяя формулу j = n 0 q e » open=» υ в таком виде:

j → = — n 0 q e » open=» υ → .

Таким образом, плотность тока эквивалентна количеству электричества, другими словами заряду, который протекает за одну секунду через единицу сечения проводника. В отношении однородного цилиндрического проводника справедливым будет записать, что:

где S играет роль площади сечения проводника. Плотность постоянного тока равна по всей площади сечения проводника. Для двух разных сечений проводника ( S 1 , S 2 ) с постоянным током справедливо следующее равенство:

j 1 j 2 = S 2 S 1 .

Основываясь на законе Ома для плотности токов можно записать такое выражение:

где λ обозначает коэффициент удельной электропроводности. Определив плотность тока, мы имеем возможность выразить силу тока в следующем виде:

где интегрирование происходит по всей поверхности S любого сечения проводника. Единица плотности тока A м 2 .

🌟 Видео

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.

Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поляСкачать

Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поля

Билеты №12-14 "Электрический ток"Скачать

Билеты №12-14 "Электрический ток"

Билет №38 "Поток энергии"Скачать

Билет №38 "Поток энергии"

Билет №31 "Ток смещения"Скачать

Билет №31 "Ток смещения"

Вектор Умова-Пойнтинга ● 1Скачать

Вектор Умова-Пойнтинга ● 1

ЧК_МИФ_ Электродинамика_3_2_1_1_ ПОСТОЯННЫЙ ТОК: ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИРЯ И СООТНОШЕНИЯСкачать

ЧК_МИФ_ Электродинамика_3_2_1_1_  ПОСТОЯННЫЙ ТОК: ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИРЯ И СООТНОШЕНИЯ

Лекция 6-2 Сила тока Плотность тока Закон ОмаСкачать

Лекция 6-2 Сила тока Плотность тока Закон Ома

Урок 281. Электромагнитная индукция. Магнитный поток. Правило ЛенцаСкачать

Урок 281. Электромагнитная индукция. Магнитный поток. Правило Ленца

ph0503 Сила и плотность токаСкачать

ph0503 Сила и плотность тока

Физика. 10 класс. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса /18.01.2021/Скачать

Физика. 10 класс. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса /18.01.2021/

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Практическая часть. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Практическая часть. 10 класс.

Урок 147 (осн). Сила тока. Единицы силы тока. АмперметрыСкачать

Урок 147 (осн). Сила тока. Единицы силы тока. Амперметры

Урок 224. Напряженность поля неточечных зарядовСкачать

Урок 224. Напряженность поля неточечных зарядов

Лекция №6 "Законы электрического тока, магнитостатика"Скачать

Лекция №6 "Законы электрического тока, магнитостатика"

Урок 225. Задачи на поток вектора напряженности электрического поляСкачать

Урок 225. Задачи на поток вектора напряженности электрического поля

Урок 383. Вихревое электрическое поле. Ток смещенияСкачать

Урок 383. Вихревое электрическое поле. Ток смещения
Поделиться или сохранить к себе: