- Угловые характеристики синхронного генератора
- Регулирование коэффициента мощности синхронного двигателя
- Угловые характеристики синхронных генераторов
- Упрощенные схема замещения и векторная диаграмма синхронного генератора
- Угловые характеристики синхронного генератора.
- Векторная диаграмма неявнополюсного СГ
- Синхронные машины
- Угловые характеристики синхронного генератора
- Регулирование активной мощности.
- 🎬 Видео
Видео:1.3. Набор нагрузки генератораСкачать
Угловые характеристики синхронного генератора
Электромагнитная мощность неявнополюсного синхронного генератора при его параллельной работе с сетью
где θ — угол, на который продольная ось ротора смещена относительно продольной оси результирующего поля машины (рис. 21.4).
Электромагнитная мощность явнополюсного синхронного генератора
где xd=xad+x1 и xq= xad+x1 — синхронные индуктивные сопротивления явнополюсной синхронной машины по продольной и поперечной осям соответственно, Ом.
Разделив выражения (21.7) и (21.8) на синхронную частоту вращения ω1,получим выражения электромагнитных моментов:
неявнополюсной синхронной машины
явнополюсной синхронной машины
где М — элёктромагнитный момент, Н*м.
Анализ выражения (21.10) показывает, что электромагнитный момент явнополюсной машины имеет две составляющие: одна из них представляет собой основную составляющую электромагнитного момента
другая — реактивную составляющую момента
Основная составляющая электромагнитного момента Мосн явнополюсной синхронной машины зависит не только от напряжения сети (Мосн ≡ U1), но и от ЭДС Е, наведенной магнитным потоком вращающегося ротора Ф в обмотке статора:
Это свидетельствует о том, что основная составляющая электромагнитного момента Мосн зависит от магнитного потока ротора: Мосн ≡ Ф. Отсюда следует, что в машине с невозбужденным ротором (Ф = 0) основная составляющая момента Мосн = 0.
Реактивная составляющая электромагнитного момента Мр не зависит от магнитного потока полюсов ротора. Для возникновения этой составляющей достаточно двух условий: во-первых, чтобы ротор машины имел явно выраженные полюсы (xq ≠ xd) и, во-вторых, чтобы к обмотке статора было подведено напряжение сети (Мр =U1 2 ). Подробнее физическая сущность реактивного момента будет изложена в § 23.2.
При увеличении нагрузки синхронного генератора, т. е. с ростом тока I1 происходит увеличение угла θ, что ведет к изменению электромагнитной мощности генератора и его электромагнитного момента. Зависимости Рэм = f
(θ) и M =
f
(θ), представленные графически, называются, угловыми характеристиками синхронной машины.
Рассмотрим угловые характеристики электромагнитной мощности Рэм.я = f
(θ) и электромагнитного момента Mя =
f
(θ) явно- полюсного синхронного генератора (рис. 21.5). Эти характеристики построены при условии постоянства напряжения сети (Uc = const) и магнитного потока возбуждения, т.е. E= const. Из выражений (21.9) и (21.11) видим, что основная составляющая электромагнитного момента Мосн и соответствующая ей составляющая электромагнитной мощности изменяются пропорционально синусу угла θ (график 1), а реактивная составляющая момента Мр и соответствующая ей составляющая электромагнитной мощности изменяется пропорционально синусу угла 2θ (график 2). Зависимость результирующего момента Мя = Мосн + Мр и электромагнитной мощности Рэм от угла θ определяется графиком 3, полученным сложением значений моментов Mосн и Мр и соответствующих им мощностей по ординатам.
Максимальное значение электромагнитного момента Мmax соответствует критическому значению угла θкр.
Рис. 21.5. Угловая характеристика синхронного генератора
Как видно из результирующей угловой характеристики (график 3), при увеличении нагрузки синхронной машины до значений, соответствующих углу θ≤θкр, синхронная машина работает устойчиво. Объясняется это тем, что при θ≤θкр рост нагрузки генератора (увеличение θ) сопровождается увеличением электромагнитного момента. В этом случае любой установившейся нагрузке соответствует равенство вращающего момента первичного двигателя М1 сумме противодействующих моментов, т.е. M1= Mя+ M. В результате частота вращения ротора остается неизменной, равной синхронной частоте вращения.
При нагрузке, соответствующей углу θ≤θкр электромагнитный момент Мя уменьшается, что ведет к нарушению равенства вращающего и противодействующих моментов. При этом избыточная (неуравновешенная) часть вращающего момента первичного двигателя ΔМ = M1 — (Мя + M) вызывает увеличение частоты вращения ротора, что ведет к нарушению условий синхронизации (машина выходит из синхронизма).
Электромагнитный момент, соответствующий критическому значению угла (θкр), является максимальным Мmах.
Для явнополюсных синхронных машин θкр = 60÷80 эл. град.
Угол θкр можно определить из формулы
cos θкр = √β 2 +0,5 – β (21.14)
У неявнополюсных синхронных машин Мр = 0, а поэтому угловая характеристика представляет собой синусоиду и угол θкр = 90°.
Отношение максимального электромагнитного момента Мmах к номинальному Мном называется перегрузочной способностью синхронной машины или коэффициентом статической перегружаемости:
Пренебрегая реактивной составляющей момента, можно записать
т. е. чем меньше угол θном, соответствующий номинальной нагрузке синхронной машины, тем больше ее перегрузочная способность. Например, у турбогенератора θном= 25÷30°, что соответствует λ = 2,35÷2,0.
Видео:Принцип работы Синхронного ГенератораСкачать
Регулирование коэффициента мощности синхронного двигателя
Постоянство напряжения сети, от которой работает синхронный двигатель, обусловливает постоянство в нем результирующего потокосцепления. Поэтому регулирование тока возбуждения ротора при М
= const приводит к изменению значения тока статора двигателя и его фазы (см. параграф 4.7). Таким образом,
коэффициент мощности синхронных двигателей можно регулировать,
что является их важной особенностью.
Изменение тока статора и его фазы при изменении тока возбуждения двигателя можно показать, построив векторные диаграммы (рис. 4.11.1), так же, как это было сделано для генератора.
Видео:Векторная диаграмма неявнополюсного синхронного генератора.Скачать
Угловые характеристики синхронных генераторов
Электромагнитная мощность и момент,
Поле якорной обмотки статора 1
имеет полюса
Nя
и
Sя
. Вращающееся вместе с ротором поле
2
обмотки возбуждения, имеет полюса
N
и
S.
В установившемся синхронном режиме поля обмотки якоря и обмотки возбуждения вращаются с синхронной скоростью
n1.
Полюсные системы обмоток якоря и обмотки возбуждения неподвижны относительно друг друга. Между ними происходит постоянное взаимодействие и возникает электромагнитная сила
F
, стремящаяся ориентировать ротор таким образом, чтобы поля обмоток якорной и возбуждения были направлены согласно.
Видео:1.2. Синхронизация генератора с сетьюСкачать
Упрощенные схема замещения и векторная диаграмма синхронного генератора
Оси потока возбуждения и результирующего потока смещены на некоторый угол θ (зависящий от величины нагрузки), у генератора ось результирующего потока отстает от оси потока возбуждения (рис.30.4.).
Рис.30.4. Схема замещения якоря (а
) и векторная диаграмма (
б
) синхронного генератора
Поле ротора как бы «тянет» за собой поле якоря, при этом на валу ротора создается тормозной момент M
т, направленный против вращающего момента приводного двигателя
M
пд. Пренебрегая активным сопротивлением обмоток и потоком рассеяния якоря, схеме замещения одной фазы якоря можно придать вид правого рис. ,
а
, где
X
сн – синхронное индуктивное сопротивление фазной обмотки якоря, учитывающее ЭДС самоиндукции, наводимую в обмотке вращающимся полем якоря. Для схемы замещения рис.,
а
получаем упрощенное уравнение ЭДС генератора:
где – фазное напряжение статора.
Если к якорю генератора подключается активно-индуктивная нагрузка, например асинхронный двигатель, то ток якоря отстает на угол φ от напряжения статора и векторная диаграмма принимает вид, показанный на рис.30.4, б
Индуктивное напряжение jX
сня,, задаваемое вторым слагаемым в формуле, опережает ток якоря я на угол 90°. Угол θ между векторами 0 и равен углу между осями потоков Фв и Ф (рис.30.5) и называется углом нагрузки или углом рассогласования.
Реакция якоря.
При подключении обмотки якоря к трехпроводной сети по ней протекает ток якоря I
я , создающий магнитный поток
Ф
я . Воздействие магнитного потока якоря на основной магнитный поток называется реакцией якоря и зависит от характера нагрузки, т. е. от угла сдвига фаз между ЭДС и током якоря.
На рис.30.6, а показаны обмотка возбуждения генератора в виде одного витка фазы А
статора и картина магнитных потоков при активной нагрузке, когда угол между векторами ЭДС и тока равен 0 (Ψ =0). При указанном направлении вращения ротора по правилу правой руки определяется направление ЭДС в проводниках фазы
А
. Так как проводники располагаются на осевой линии полюсов, то в них индуцируются максимальные значения основной ЭДС (+
Е
0М и –
Е
0М). При активной нагрузке по проводникам фазы
А
протекают в этот момент времени максимальные токи ( +
I
м и –
I
м).
Рис. 30.6, а. Магнитные потоки СГ
Магнитный поток Ф
я создается токами трех фаз и вращается с частотой
= 60
f
/
p
, т. е. с той частотой, что и основной магнитный поток. Результирующий магнитный поток Ф, равный сумме основного потока и потока якоря (
Ф
=
Ф0
+
Ф
я), вращается с синхронной скоростью. Этот поток, как и основной, неподвижен относительно ротора.
Рассмотрим векторные диаграммы магнитных потоков и ЭДС синхронного генератора при различных углах Ψ — углом между векторами тока и ЭДС (рис.30.7).
Рис.30.7.Векторные диаграммы магнитных потоков и ЭДС
При активной нагрузке Ψ = 0 (рис.а) по фазе ток I
совпадает с ЭДС
Е
0 . ЭДС
Е
0 индуцируется основным магнитным потоком
Ф0.
и отстает от него на угол 90°. Поток якоря
Фяq
совпадает с током по фазе, а ЭДС
Ея,
индуцируемая вращающимся потоком
Фя
в обмотке якоря, отстает от него по фазе на угол 90°. Значение
Ея
определяется по формуле аналогичной
– это ЭДСсамоиндукции, пропорциональной потоку
Фяq
или
– индуктивное сопротивление обмотки статора, обусловленное магнитным потоком якоря.
Результирующие магнитный поток Ф
и ЭДС
Ė
находят из уравнений
=
Ė0
+
Ėя
При индуктивной нагрузке, когда Ψ =90° (рис.30.7,б), по фазе ток I
отстаёт от ЭДС
Е
0 но угол 90°, а магнитный поток
Фяd
совпадает по фазе с током
I
( рис.
b
). При индуктивной нагрузке поток якоря
Фяd
направлен навстречу основному потоку
Ф
и поэтому является размагничивающим. Индуктивная нагрузка уменьшает результирующий магнитный поток и результирующую ЭДС
Ė.
При ёмкостной нагрузке, когда Ψ = – 90° (рис.30.7, в), по фазе ток I
опережает ЭДС
Е
0 но угол 90°и магнитный поток
Фяd
совпадает по фазе с током
I
( рис.37, в). При ёмкостной нагрузке поток якоря
Фяd
совпадает с основным магнитным потоком
Ф
и поэтому является намагничивающим. Ёмкостная нагрузка увеличивает результирующий магнитный поток и результирующую ЭДС
Ė.
Следовательно, если нагрузка активно – индуктивная, то реакция якоря размагничивающая, а если активно – ёмкостная, то намагничивающая.
30.6. Характеристики синхронного генератора.
Характеристика холостого хода – зависимость ЭДС статора Е
0 от тока возбуждения
I
в при токе статора
I
= 0, частоте вращения
n
= const (что равносильно
f
= const). Так как основной магнитный поток создается током возбуждения, а между ЭДС
Е
0 и потоком
Ф
0m имеет место линейная зависимость, то характеристика холостого хода генератора
Е
0 =
f
(
I
в) имеет тот же вид, что кривая намагничивания.
Рис.30. 8. Характеристика холостого хода СГ
Внешняя характеристика – зависимость напряжения статора от тока якоря U
=
f
(
I
я) – рис.30.9,а. Она снимается при
n
= const,
I
в= const, φ = const. Обычно выбирают такое значение тока, чтобы при номинальном токе якоря ( токе нагрузки)
I
ном напряжение также было номинальным
Uном
. Внешняя характеристика значительно зависит от величины нагрузки и ее характера. При активной и активно-индуктивной нагрузке с ростом тока нагрузки
I
я напряжение
U
существенно снижается. В этих случаях
U
поддерживают изменением тока возбуждения.
Видео:Как электростанции синхронизируются в энергосистеме? #энерголикбезСкачать
Угловые характеристики синхронного генератора.
представленные графически, называются угловыми характеристиками синхронной машины.
Данная характеристика активной мощности получена при условии:
1- основная составляющая эм момента (изменяется пропорционально синусу θ)
2- реактивная составляющая момента (изменяется пропорционально синусу 2θ)
3- итоговая (результирующая) кривая момента и соответственно эм мощности.
Значения составляющих тока якоря исходя из векторной диаграммы: Подставляя это в ранее определенное выражения для мощности получим: Уравнение для угловой характеристики активной мощности явнополюсной СМ имеет две составляющие. Первая составляющая зависит как от напряжения, так и от ЭДС, созданной магнитодвижущей силой обмотки возбуждения. Вторая составляющая не зависит от возбуждения машины. Она возникает вследствие различия в индуктивных сопротивлениях по продольной и поперечной осям. За счет этой составляющей явнополюсный генератор может работать параллельно с сетью и при отсутствии тока возбуждения, когда Е=0. В этом случае магнитный поток будет создаваться только реакцией якоря. При номинальном возбуждении амплитуда второй составляющей мощности составляет 20-35% амплитуды первой, основной составляющей. Видео:Принцип работы генератора переменного токаСкачать Векторная диаграмма неявнополюсного СГНачинают с того, что откладывают в пространстве первый вектор, относительно которого будет происходить построение — вектор напряжения. Его величина в масштабе будет равна номинальному напряжению генератора, а вот угол может быть любой. Для удобства зададим его так, чтобы вектор смотрел вертикально вверх. Зная его положение, можно изобразить ток статора. Типично он отстает от вектора напряжения на угол и в масштабе также будет равен номинальному току машины. Далее, если к вектору напряжения прибавить падение напряжения на внутреннем сопротивлении генератора xd , то можно получить вектор э.д.с. Построение выполняют так. Падение напряжения будет перпендикулярно току генератора, оператор j при сопротивлении Вектор, соединяющий начало координат и конец вектора падения напряжения, окажется э.д.с. Eq . То, что эта э.д.с. имеет индекс Переходная э.д.с. машины E’ лежит за сопротивлением Сверхпереходная э.д.с. машины E ’’ лежит за сопротивлением Следует отметить, что векторную диаграмму можно построить, например, выбрав за исходный вектор напряжение системы. Тогда все сопротивления в расчетах необходимо увеличить на величину внешнего сопротивления (Xвн). Видео:Реактивная мощность за 5 минут простыми словами. Четкий #энерголикбезСкачать Синхронные машиныК сожалению, здесь только текст без рисунков и формул. Лекция 4. Рис.22 Распределение магнитной индукции в воздушном зазоре явнополюсной СМ Форма волны, близкая синусоидальной, достигается в явнополюсных машинах профилированием полюса, то есть за счет разной толщины зазора между статором и ротором. (1) (рис.22). Под центром полюса зазор минимальный, в пространстве между полюсами — максимальный. В неявнополюсных машинах форма волны в виде ступенчатой трапеции, приближающаяся к синусоиде, получается благодаря распределению витков роторной обмотки. (Рис 23) (2) Рис 23. Распределение магнитной индукции в воздушном зазоре неявнополюсной СМ Чтобы использовать возможности векторных диаграмм, будем считать бегущую волну синусоидальной. С каждой фазой статорной обмотки такая волна образует потокосцепления , изменяющиеся во времени по синусоидальному закону, и сдвинутые друг относительно друга на угол 120 градусов. В каждой фазе статора изменяющемуся потокосцеплению сопоставляется синхронная с ним магнитодвижущая сила (рисунок 24.) Рис. 24 Временные векторы диаграммы МДС СГ Магнитодвижущие силы всех трех фаз образуют на комплексной плоскости симметричную звезду — трехфазную систему МДС ротора Рис. 25 Пространственные векторы диаграммы магнитной индукции в зазоре СГ Рис. 26 Схема замещения и векторная диаграмма неявнополюсного СГ Здесь резистор представляет резистивное сопротивление обмотки статора. Катушка индуктивности учитывает поток рассеяния, а ха — поток реакции якоря. — ЭДС холостого хода, индуцируемая в обмотке статора потоком ротора. — напряжение на зажимах статора. (7). Рис. 27 Векторная диаграмма СГ при резистивной нагрузке Если нагрузка генератора имеет емкостной характер, то угол отрицателен и напряжение на зажимах синхронного генератора больше ЭДС ( рисунок 28 ). (9) Рис. 28 Векторная диаграмма СГ при резистивно-емкостной нагрузке П3 Энергетическая диаграмма синхронного генератора Рис.29 Энергетическая диаграмма СГ Энергии приводного двигателя соответствует затраченная мощность Р2 . Электрической энергии отдаваемой генератором в сеть соответствует полезная мощность Р1. Коэффициент полезного действия синхронного генератора . Для определенности будем считать, что возбудитель синхронного генератора находится на одном валу с индуктором, поэтому, мощность, расходуемая в системе возбуждения , может быть суммирована с механическими потерями на поддержание вращения ротора. Разные типы синхронных генераторов имеют разные соотношения между потерями мощности. Механические потери и потери в стали будут выше у машин высокооборотных. Потери на возбуждение тем больше, чем выше число полюсов машины. Вопросы для самоконтроля? §3 Электромагнитная мощность синхронной машины Рис. 30Упрощенная эквивалентная схема и векторная диаграмма СГ На упрощенной векторной диаграмме угол называют углом нагрузки. Рис. 31 Угловые характеристики неявнополюсной СМ. У явнополюсных синхронных машин, электромагнитный момент имеет, кроме составляющей, пропорциональной синусу угла рассогласования полюсов, составляющую пропорциональную синусу двойного угла рассогласования. Последняя составляющая момента называется дополнительным или реактивным моментом. Реактивный момент объясняется большей магнитной проводимостью ротора по продольной оси. Ротор стремится занять энергетически выгоднейшее положение продольной осью вдоль магнитных линий поля, когда суммарная энергия полей ротора и статора максимальна, а момент взаимодействия равен нулю. Формулу реактивного момента можно получить, взяв производную энергии магнитного поля в зазоре машины по углу поворота. Лекция 8 Режимы работы и характеристики синхронных машин §2 Угловые характеристики синхронных машин Рис.31.Векторная диаграмма и V-образные характеристики СГ Действительно, как следует из формулы электромагнитной мощности она зависит от ЭДС холостого хода, а, значит , от тока возбуждения ротора. Как следует из анализа векторной диаграммы рисунка 30, ток статора перевозбужденного генератора отстает от напряжения .(6) Вопросы для самоконтроля. Рис. 33 Характеристика холостого хода синхронного генератора Касательная, проведенная из начала координат к нормальной характеристике холостого хода, называется спрямленной ненасыщенной характеристикой холостого хода. Прямая, проведенная из начала координат через единичную точку, называется спрямленной насыщенной характеристикой холостого хода с ЭДС равной номинальному напряжению (2) Рис. 34 Характеристика симметричного короткого замыкания СГ По данным холостого хода и короткого замыкания можно определить важную характеристику синхронного генератора отношение короткого замыкания. Отношение короткого замыкания ( принято обозначать ОКЗ ) представляет собой отношение тока возбуждения холостого хода к току возбуждению короткого замыкания. (4) Перегрузочная способность с помощью ОКЗ выражается следующим образом: Рис. 35 Внешние характеристики СГ На рисунке 35 представлен вид внешних характеристик при различном характере нагрузки. На внешней характеристике, соответствующей номинальному коэффициенту мощности, отмечена точка номинальной работы. Разница между напряжением холостого хода, соответствующим номинальному возбуждению, и номинальным напряжением синхронного генератора называется номинальным изменением напряжения . Рис. 36 Регулировочные характеристики СГ Очевидно, что характер нагрузки определяет вид регулировочных характеристик. Рис.37 Векторная диаграмма перевозбужденного синхронного двигателя Вектор ЭДС холостого хода , соответствующий такому возбуждению отстает от него на 90 градусов. Вектор суммарной МДС , соответствующий основной волне поля в зазоре машины, опережает вектор МДС ротора на угол рассогласования полюсов . Вектор напряжения статора , перпендикулярный вектору , опережает вектор на угол . Вектор напряжения сети равен вектору и направлен в противоположную сторону. Как будет показано далее, перевозбужденный двигатель ведет себя относительно сети подобно конденсатору, и, следовательно, вектор тока статора опережает вектор напряжения сети на угол . (1) Вектор падения напряжения на синхронном сопротивлении , перпендикулярный вектору тока статора, начинаясь из конца вектора , замыкает вектор . Рис. 38 V-образные характеристики синхронного двигателя Поэтому, также как генератор, перевозбужденный синхронный двигатель является для сети емкостной нагрузкой. (2) На рисунке 38 представлены V-образные характеристики синхронного двигателя для трех значений электромагнитной мощности. Пунктирной линией отмечена граница устойчивости работы. Линии, проходящей через минимумы кривых, соответствует коэффициент мощности равный единице. Видно, что нагруженный синхронный двигатель может работать только при достаточном возбуждении ротора. Рис.39 Рабочие характеристики СД Вид рабочих характеристик представлен на рисунке 39. Исходя из принципа работы синхронного двигателя, следует, что частота вращения ротора не зависит от развиваемой мощности. Следовательно, момент на валу будет линейно увеличиваться с ростом развиваемой мощности. Линейной будет и изменение потребляемой мощности. Но, начинаться прямая мощности, из-за потерь на холостом ходе, будет не в начале координат. Нелинейной, но такой же монотонно возрастающей, будет кривая коэффициента мощности. Кривая коэффициента полезного действия начинается из нуля, быстро растет и имеет слабый экстремум в окрестности номинальной мощности. Так как рабочие характеристики снимаются при номинальных напряжении, частоте и токе возбуждении, то, при нулевой развиваемой мощности, ток статора значителен и равен реактивному току отдаваемому двигателем в сеть. Из-за наличия реактивной составляющей, ток статора с ростом развиваемой мощности растет несколько быстрее, чем по линейному закону. Вопросы для самоконтроля. Видео:Характеристики синхронных генераторовСкачать Угловые характеристики синхронного генератораВидео:XY-KPWM генератор ШИМ, обзор, видеоинструкцияСкачать Регулирование активной мощности.Рассмотрим особенности работы синхронного генератора параллельно с сетью очень большой мощности (Uc = const,/с = const). Активная мощность синхронного генератора определяется известным соотношением Электромагнитная мощность Рш больше полезной активной мощности Р на относительно малую мощность электрических потерь в обмотке статора. Пренебрегая этими потерями, получим Преобразуем формулу (4.6.2), выразив мощность Р через угол рассогласования 0. Для этого обратимся к векторной диаграмме синхронного генератора, работающего с активно-индуктивной нагрузкой (рис. 4.6.1). Обозначим точками а и b концы векторов, а точкой с пересечение перпендикуляра, опущенного из точки а на вектор ?0. Угол Ьас равен углу i, а
Рис. 4.6.1. Векторная диаграмма синхронного генератора при активно-индуктивной нагрузке
Электромагнитный момент, создаваемый синхронной машиной где Q, = 2ли|/60 — угловая скорость магнитного поля статора, Поскольку Q, = const, то М Р. Зависимости (4.6.3) или (4.6.4) представляют собой аналитическое выражение угловой характеристики синхронной машины (рис. 4.6.2).
Рис. 4.6.2. Угловые характеристики синхронного генератора Активная мощность и электромагнитный момент синхронной машины пропорциональны ЭДС и синусу угла рассогласования 0, так как остальные параметры, входящие в формулы (4.6.3) и (4.6.4) — напряжение сети, угловая скорость, синхронное сопротивление, — практически постоянны. Амплитуду электромагнитного момента Ммакс можно регулировать, так как она пропорциональна ЭДС Е0, зависящей от тока ротора (см. рис. 4.4.1). Покажем на угловой характеристике синхронного генератора значение вращающего момента Мвр приводного двигателя (турбины) в виде горизонтальной прямой линии (момент турбины не зависит от угла 0). В точке пересечения этой прямой с угловой характеристикой (при угле рассогласования 0,) вращающий момент турбины равен электромагнитному моменту сопротивления генератора Мвр = М; механическая мощность турбины равна электромагнитной (активной) мощности генератора (см. формулу (4.6.2)). Следовательно, чем больше момент турбины, тем больше активная мощность генератора. При том же вращающем моменте турбины, но меньшем токе ротора угол рассогласования будет больше (0., > 0,). При заданных Е0 и U мощность синхронного генератора будет максимальна при 0 = 90°. Таким образом, активная мощность генератора на электростанции регулируется моментом турбины или другого первичного двигателя и не зависит от сопротивления электрических приемников в сети. Диспетчер электростанции имеет суточно-почасовой (с учетом времени года) график нагрузки всех потребителей, где указана требуемая активная и реактивная мощность. По указанию диспетчера синхронные генераторы включаются, нагружаются (или разгружаются и отключаются) так, чтобы в любой момент обеспечивалась требуемая мощность электроэнергии. 🎬 ВидеоПостроение векторных диаграмм/Треугольник токов, напряжений и мощностей/Коэффициент мощностиСкачать Электромеханические переходные процессы.Статическая устойчивость. Угловая характеристика.Скачать ⚙️Типы синхронных двигателей BLDC, PMSM, IPM, SPM Мотор-колесо на STM32G4Скачать 21. Автомат включение синхронных генераторов на параллельную работу (2 семестр)Скачать 2.5. Двигательный режимСкачать 2.4. Асинхронный режимСкачать Синхронизация генераторовСкачать Принцип работы синхронного электродвигателяСкачать Условия включение синхронных генераторов на параллельную работу с сетью. Регулирование акт. мощностиСкачать Теоретические основы компенсации реактивной мощностиСкачать Синхронный генератор, устройство и принцип действияСкачать |