Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Теорема Гаусса

Для полноценного описания электростатического поля заданной системы зарядов в вакууме достаточно экспериментально подтвержденного закона Кулона и принципа суперпозиции. Но при этом существует возможность свойства электростатического поля охарактеризовать в ином обобщенном виде, не опираясь на утверждения касательно кулоновского поля точечного заряда.

Видео:Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поляСкачать

Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поля

Поток вектора напряженности

Зададим новую физическую величину, описывающую электрическое поле – поток Φ вектора напряженности электрического поля. Предположим, что в пространстве, содержащем заданное электрическое поле, имеется некая достаточно малая площадка Δ S .

Элементарный поток вектора напряженности (через площадку S ) – это физическая величина, равная произведению модуля вектора E → , площади Δ S и косинуса угла α между вектором и нормалью к площадке:

Δ Φ = E Δ S cos α = E n Δ S.

В данной формуле E n является модулем нормальной составляющей поля E → .

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рисунок 1 . 3 . 1 . Иллюстрация элементарного потока Δ Φ .

Теперь возьмем для рассмотрения некую произвольную замкнутую поверхность S . Разобьем заданную поверхность на площадки небольшого размера Δ S i , рассчитаем элементарные потоки Δ Φ i поля через эти малые площадки, после чего найдем их сумму, что в итоге даст нам поток Φ вектора через замкнутую поверхность S (рис. 1 . 3 . 2 ):

Φ = ∑ ∆ Φ i = ∑ E m ∆ S i

Когда речь идет о поверхности замкнутого типа, всегда используется внешняя нормаль.

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рисунок 1 . 3 . 2 . Расчет потока Ф через произвольную замкнутую поверхность S .

Видео:45. Электрическое смещениеСкачать

45. Электрическое смещение

Теорема Гаусса. Доказательство

Теорема или закон Гаусса для электростатического поля в вакууме является одним из основных электродинамических законов.

Поток вектора напряженности электростатического поля E → через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, расположенных внутри этой поверхности, деленной на электрическую постоянную ε 0 .

Уравнение Гаусса имеет вид:

Φ = 1 ε 0 ∑ q в н у т р

Докажем указанную теорию: для этого исследуем сферическую поверхность (или поверхность шара) S . В центре заданной поверхности расположен точечный заряд q . Любая точка сферы обладает электрическим полем, перпендикулярным поверхности сферы и равным по модулю:

E = E n = 1 4 π ε 0 · q R 2 ,

где R является радиусом сферы.

Поток Φ через поверхность шара запишется, как произведение E и площади сферы 4 π R 2 . Тогда: Φ = 1 ε 0 q .

Следующим нашим шагом будет окружение точечного заряда произвольной поверхностью S замкнутого типа; зададим также вспомогательную сферу R 0 (рис. 1 . 3 . 3 ).

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рисунок 1 . 3 . 3 . Поток электрического поля точечного заряда через произвольную поверхность S , окружающую заряд.

Возьмем для рассмотрения конус с малым телесным углом Δ Ω при вершине. Рассматриваемый конус задаст на сфере малую площадку Δ S 0 , а на поверхности S – площадку Δ S . Элементарные потоки Δ Φ 0 и Δ Φ через эти площадки являются одинаковыми. В самом деле:

Δ Φ 0 = E 0 Δ S 0 , Δ Φ = E Δ S cos α = E Δ S ‘ ,

где выражением Δ S ‘ = Δ S cos α определяется площадка, которая задастся конусом с телесным углом Δ Ω на поверхности сферы радиуса n .

Поскольку ∆ S 0 ∆ S ‘ = R 0 2 r 2 , то ∆ Φ 0 = ∆ Φ . Из полученного следует вывод о том, что полный поток электрического поля точечного заряда через произвольную поверхность, охватывающую заряд, равен потоку Φ 0 через поверхность вспомогательной сферы:

Так же мы можем продемонстрировать, что, когда замкнутая поверхность S не охватывает точечный заряд q , поток Φ равен нулю. Этот случай проиллюстрирован на рис. 1 . 3 . 2 . Все силовые линии электрического поля точечного заряда пронизывают замкнутую поверхность S насквозь. Внутри поверхности S зарядов нет, т.е. в этой области не наблюдается обрыва или зарождения силовых линий.

Обобщение теоремы Гаусса на случай произвольного распределения зарядов является следствием из принципа суперпозиции. Поле любого распределения зарядов возможно записать в виде векторной суммы электрических полей точечных зарядов. Поток Φ системы зарядов через произвольную замкнутую поверхность S сложится из потоков Φ i электрических полей отдельных зарядов. Когда заряд q i расположен внутри поверхности S , он дает вклад в поток, равный q i ε 0 . В случае расположения заряда снаружи поверхности его вклад в поток есть нуль.

Так, мы доказали теорему Гаусса.

Теорема Гаусса, по сути, есть следствие закона Кулона и принципа суперпозиции. Однако, взяв за изначальную аксиому утверждения теоремы, следствием станет закон Кулона, в связи с чем теорему Гаусса порой называют альтернативной формулировкой закона Кулона.

Опираясь на теорему Гаусса, в определенных случаях легко определить напряженность электрического поля вокруг заряженного тела (при наличии заранее угаданных симметрии заданного распределения зарядов и общей структуры поля).

Видео:Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.

Применение теоремы Гаусса

В качестве примера можно рассмотреть задачу, в которой необходимо вычислить поле тонкостенного полого однородно заряженного длинного цилиндра с радиусом R . Такая задача имеет осевую симметрию, и из соображений симметрии электрическое поле должно иметь направление по радиусу. Таким образом, чтобы иметь возможность применить теорему Гаусса, оптимально выбрать поверхность замкнутого типа S в виде соосного цилиндра некоторого радиуса r и длины l , закрытого с обоих торцов (рис. 1 . 3 . 4 ).

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рисунок 1 . 3 . 4 . Иллюстрация поля однородно заряженного цилиндра. O O ‘ – ось симметрии.

Если r ≥ R , то весь поток вектора напряженности пройдет через боковую поверхность цилиндра, поскольку поток через оба основания есть нуль. Формула площади боковой поверхности цилиндра запишется как: 2 π r l . Применим закон Гаусса и получим:

Φ = E 2 π r l = τ l ε 0 .

В указанном выражении τ является зарядом длины цилиндра. Далее можно записать:

Данное выражение не имеет зависимости от радиуса R заряженного цилиндра, а значит оно применимо и к полю длинной однородно заряженной нити.

Чтобы найти напряженность поля внутри заряженного цилиндра, необходимо создать замкнутую поверхность для случая r R . В соответствии с симметрией задачи поток вектора напряженности через боковую поверхность цилиндра должен быть, и в этом случае он равен Φ = E 2 π r l . Исходя из гауссовской теоремы, этот поток находится в пропорции к заряду, расположенному внутри замкнутой поверхности. Заряд этот равен нулю, откуда вытекает, что электрическое поле внутри однородно заряженного длинного полого цилиндра тоже есть нуль.

Точно так же теорема и формула Гаусса применимы для определения электрического поля в иных случаях, когда распределение зарядов охарактеризовано какой-либо симметрией, к примеру, симметрией относительно центра, плоскости или оси. Во всех этих случаях необходимо выбирать замкнутую гауссову поверхность подходящей формы.

К примеру, в случае центральной симметрии поверхность оптимально выбрать в виде сферы, у которой центр расположен в точке симметрии. Когда мы имеем симметрию относительно оси, подходящим видом замкнутой поверхности будет соосный цилиндр, закрытый с обоих торцов (аналогично рассмотренному выше примеру).

При отсутствии симметрии и невозможности угадать общую структуру поля, теорема Гаусса не сможет быть применена для упрощения решения задачи по определению напряженности поля.

Разберем еще пример распределения зарядов при наличии симметрии: нахождение поля равномерно заряженной плоскости (рис. 1 . 3 . 5 ).

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рисунок 1 . 3 . 5 . Поле равномерно заряженной плоскости. σ – поверхностная плотность заряда. S – замкнутая гауссова поверхность.

Здесь гауссову поверхность S оптимально задать как цилиндр некой длины, замкнутый с обоих концов. Ось цилиндра является перпендикуляром к заряженной плоскости; в свою очередь, торцы цилиндра находятся на одинаковом расстоянии от нее. В соответствии с симметрией поле равномерно заряженной плоскости должно везде иметь направление по нормали. Применим теорему Гаусса и получим:

2 E ∆ S = σ ∆ S ε 0 или E = σ 2 ε 0 .

Здесь σ является поверхностной плотностью заряда или зарядом, приходящимся на единицу площади.

Выражение, которое мы получили для электрического поля однородно заряженной плоскости, возможно использовать и для плоских заряженных площадок конечного размера: здесь расстояние от точки, в которой мы определяем напряженность поля, до заряженной площадки должно быть значимо меньше размеров площадки.

Видео:Билет №02 "Теорема Гаусса"Скачать

Билет №02 "Теорема Гаусса"

Теорема Гаусса в интегральной форме.

Теорема Гаусса является одной из важнейших теорем электростатики Она соответствует закону Кулона и принципу наложения. Теорему можно сформулировать и записать тремя способами.

1. Поток вектора электрического смещения через любую замкнутую поверхность, окружающую некоторый объем, равен алгебраической сумме свободных зарядов, находящихся внутри этой поверхности:

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Из формулы (19.16) следует, что вектор D является такой характеристикой поля, которая при прочих равных условиях не зависит от диэлектрических свойств среды (от величины ег).

2. Так как D = е0 гг Ёу то теорему Гаусса для однородной и изотропной среды можно записать и в такой форме:

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

т. е. поток вектора напряженности электрического поля сквозь любую замкнутую поверхность равен сумме свободных зарядов, находящихся внутри этой поверхности, разделенной на произведение е0 ег.

Из формулы (19.17) следует, что вектор Ё представляет собой характеристику поля, которая в отличие от вектора D при прочих равных условиях зависит от диэлектрических свойств среды (от величины ег).

Поток вектора D определяется лишь суммой зарядов и не зависит от их расположения внутри замкнутой поверхности в) .

Видео:Поток векторного поля через замкнутую поверхностьСкачать

Поток векторного поля через замкнутую поверхность

Поток вектора электрического смещения.

Теорема Остроградского — faycca для D

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Аналогично потоку для вектора можно ввести

понятие «поток вектора электрического смещения» Ь(ФD). Пусть произвольную площадку S пересекают линии вектора электрического смещения D под углом а к нормали п (рис. 1.4.10):

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

В однородном электростатическом поле Ф0 = DScosa = DnS. Теорему Остроградского — Гаусса для вектора D получим из теоремы Остроградского — Гаусса для вектора Е:

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

так как Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещениято

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Теорему Остроградского — Гаусса для D можно записать в следующем виде: Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Поток вектора D через любую замкнутую поверхность определяют только свободные заряды, а не все заряды внутри объема, ограниченного данной поверхностью. Это позволяет не рассматривать связанные (поляризованные) заряды, влияющие на Ё,_и упрощает решение многих задач. В этом смысл введения вектора D.

Видео:Билет №31 "Ток смещения"Скачать

Билет №31 "Ток смещения"

Изменение Ё и D на границе раздела двух диэлектриков

Рассмотрим простой случай (рис. 1.4.11): два бесконечно протяженных диэлектрика се, и е2, имеющих общую границу раздела, пронизывает внешнее электростатическое поле Ё0. Пусть е2 > е,. Из п. 1.4.3следует,что Е<п2п21 и Еи = Е.

Образовавшиеся поверхностные заряды изменяют только нормальную составляющую Ё, а тангенциальная составляющая остается постоянной (см. рис. 1.4.11):

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

т.е. направление вектора Ё изменяется. Это закон преломления вектора напряженности электростатического поля.

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения— и Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Рис. 1.4.11 Рис. 1.4.12

Изменение вектора D и его проекций — Dn и Dx приведены на рис. 1.4.11. _

Так как D = гпгЁ, то Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

нормальная составляющая вектора D, не изменяется);

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения(тангенциальная составляющая

вектора D увеличивается в е2/е, раз).

Следовательно, закон преломления вектора D имеет следующий вид:

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Закон преломления для векторов Ё и D показан на рис. 1.4.13. Как видно из рис. 1.4.13 , при переходе из одной диэлектрической среды в другую вектор D преломляется на тот же угол, что и Ё(5 = ег0Ё). Входя в диэлектрик с большей диэлектрической проницаемостью, линии D и Ё удаляются от нормали.

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

Видео:Найти поток векторного поля через замкнутую поверхность S (нормаль внешняя).Скачать

Найти поток векторного поля через замкнутую поверхность S (нормаль внешняя).

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ. УПРАЖНЕНИЯ

  • 1. Указать виды поляризации.
  • 2. Что показывает диэлектрическая проницаемость среды?
  • 3. Вывести связь между диэлектрической восприимчивостью вещества и проницаемостью среды.
  • 4. В чем различие поляризации диэлектриков с полярными и неполярными молекулами?
  • 5. Есть ли свободные заряды в идеальном диэлектрике?
  • 6. Какие виды поляризуемости существуют?
  • 7. Назвать три основных класса веществ в соответствии с их способностью проводить электрический ток.
  • 8. Определить, где диэлектрическая проницаемость при построении рис. 1 больше, меньше.

Поток сквозь замкнутую поверхность вектора электрического смещения

  • 9. Что представляет собой вектор электрического смещения?
  • 10. Сформулировать теорему Остроградского — Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
  • 11. Вывести и прокомментировать условия для векторов ? и D на границе раздела двух диэлектрических сред.
  • 12. Сформулируйте закон преломления для векторов Ё л D.

🌟 Видео

44. Электрическое поле в диэлектрике. Вектор поляризованностиСкачать

44. Электрическое поле в диэлектрике. Вектор поляризованности

Урок 223. Теорема ГауссаСкачать

Урок 223. Теорема Гаусса

Урок 225. Задачи на поток вектора напряженности электрического поляСкачать

Урок 225. Задачи на поток вектора напряженности электрического поля

ЭП в веществе 3 Вектор эл смещения СегнетоэлектрикиСкачать

ЭП в веществе 3 Вектор эл смещения  Сегнетоэлектрики

Поток через замкнутую поверхность. Формула Остроградского-ГауссаСкачать

Поток через замкнутую поверхность. Формула Остроградского-Гаусса

Физика. 10 класс. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса /18.01.2021/Скачать

Физика. 10 класс. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса /18.01.2021/

Что такое "ток смещения"?Скачать

Что такое "ток смещения"?

Урок 383. Вихревое электрическое поле. Ток смещенияСкачать

Урок 383. Вихревое электрическое поле. Ток смещения

Электростатика. Теорема Остроградского - ГауссаСкачать

Электростатика. Теорема Остроградского - Гаусса

42. Теорема Гаусса. Расчет электростатических полейСкачать

42. Теорема Гаусса. Расчет электростатических полей

Электрическое поле. Теорема ГауссаСкачать

Электрическое поле. Теорема Гаусса

Электростатика | поток напряженности электрического поляСкачать

Электростатика | поток напряженности электрического поля

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Практическая часть. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. Практическая часть. 10 класс.
Поделиться или сохранить к себе: