Вектора градиента потенциала поля в точке

Градиент потенциала

Градиент потенциала – это скорость возрастания потенциала в направлении кротчайшем между двумя точками.

Между двумя точками имеется некоторая разность потенциалов. Если эту разность разделить на кратчайшее расстояние между взятыми точками, то полученное значение будет характеризовать скорость изменения потенциала в направлении кратчайшего расстояния между точками.

Градиент потенциала показывает направление наибольшего возрастания потенциала, численно равен модулю напряженности и отрицательно направлен по отношению к нему.

В определении градиента существенны два положения:

1) Направление, в котором берутся две близлежащие точки, должно быть таким, чтобы скорость изменения была максимальной.

2) Направление таково, что скалярная функция в этом направлении возрастает.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Для декартовой системы координат:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Скорость изменения потенциала в направлении оси Х, Y, Z:

Вектора градиента потенциала поля в точке; Вектора градиента потенциала поля в точке; Вектора градиента потенциала поля в точке

Два вектора равны только тогда, когда равны друг другу их проекции. Проекция вектора напряженности на ось Х равна проекции скорости изменения потенциала вдоль оси Х, взятой с обратным знаком. Аналогично для осей Y и Z.

Вектора градиента потенциала поля в точке; Вектора градиента потенциала поля в точке; Вектора градиента потенциала поля в точке.

В цилиндрической системе координат выражение градиента потенциала будет иметь следующий вид:

Вектора градиента потенциала поля в точке.

Вектора градиента потенциала поля в точке

А в сферической системе координат:

Вектора градиента потенциала поля в точке.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Дифференциальный оператор Гамильтона (оператор Набла)

Для сокращения записи операций над скалярными и векторными величинами употребляют дифференциальный оператор Гамильтона или оператор Набла:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Под дифференциальным оператором Гамильтона понимают сумму частных производных по 3-м координатным осям, умноженных на соответствующие единичные векторы (орты).

Применим оператор Гамильтона к потенциалу:

Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Правые части одинаковы, значит, будут одинаковы и левые части:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Оператор Гамильтона сочетает в себе как векторные, так и скалярные свойства и может быть применен к скалярным и векторным функциям.

Дата добавления: 2015-07-30 ; просмотров: 19627 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Видео:Градиент в точке.Скачать

Градиент в точке.

Градиент потенциальных характеристик, как его рассчитать и пример

градиент потенциала является вектором, который представляет отношение изменения электрического потенциала по отношению к расстоянию в каждой оси декартовой системы координат. Таким образом, вектор градиента потенциала указывает направление, в котором скорость изменения электрического потенциала больше, в зависимости от расстояния.

В свою очередь, модуль градиента потенциала отражает скорость изменения электрического потенциала в определенном направлении. Если значение этого известно в каждой точке пространственной области, то электрическое поле может быть получено из градиента потенциала.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Электрическое поле определяется как вектор, с которым оно имеет определенное направление и величину. Определяя направление, в котором электрический потенциал уменьшается быстрее, удаляясь от контрольной точки, и деля это значение на пройденное расстояние, получается величина электрического поля..

  • 1 Характеристики
  • 2 Как рассчитать?
  • 3 Пример
    • 3.1 Упражнение
  • 4 Ссылки

Видео:ГрадиентСкачать

Градиент

черты

Градиент потенциала представляет собой вектор, ограниченный конкретными пространственными координатами, который измеряет отношение изменения между электрическим потенциалом и расстоянием, пройденным этим потенциалом.

Наиболее выдающиеся характеристики градиента электрического потенциала подробно описаны ниже:

1- Потенциальный градиент — это вектор. Следовательно, он имеет определенную величину и направление.

2- Поскольку потенциальный градиент является вектором в пространстве, он имеет величины, адресованные по осям X (ширина), Y (высокая) и Z (глубина), если в качестве эталонной системы координат берется декартова система координат.

Вектора градиента потенциала поля в точке

3- Этот вектор перпендикулярен эквипотенциальной поверхности в точке, в которой оценивается электрический потенциал.

4- Вектор градиента потенциала направлен в направлении максимального изменения функции электрического потенциала в любой точке..

5- Модуль градиента потенциала равен модулю, полученному из функции электрического потенциала по отношению к расстоянию, пройденному в направлении каждой из осей декартовой системы координат..

6- Потенциальный градиент имеет нулевое значение в стационарных точках (максимальная, минимальная и седловая точки).

7- В международной системе единиц (СИ) единицами измерения градиента потенциала являются вольт / метры.

8. Направление электрического поля такое же, в котором электрический потенциал уменьшает свою величину быстрее. В свою очередь, градиент потенциала указывает в направлении, в котором потенциал увеличивает свое значение по отношению к изменению положения. Тогда электрическое поле имеет то же значение градиента потенциала, но с противоположным знаком.

Видео:Математика без Ху!ни. Частные производные функции нескольких переменных. Градиент.Скачать

Математика без Ху!ни. Частные производные функции нескольких переменных. Градиент.

Как рассчитать?

Разность электрических потенциалов между двумя точками (точка 1 и точка 2) определяется следующим выражением:

Вектора градиента потенциала поля в точке

V1: электрический потенциал в точке 1.

V2: электрический потенциал в точке 2.

E: величина электрического поля.

Ѳ: угол наклона вектора электрического поля, измеренного относительно системы координат.

Выражая указанную формулу дифференциальным способом, получаем следующее:

Вектора градиента потенциала поля в точке
Коэффициент E * cos (Ѳ) относится к модулю компонента электрического поля в направлении dl. Пусть L — горизонтальная ось плоскости отсчета, тогда cos (Ѳ) = 1, вот так:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Далее, отношение между изменением электрического потенциала (dV) и изменением пройденного расстояния (ds) является модулем градиента потенциала для упомянутого компонента.

Из этого следует, что величина градиента электрического потенциала равна компоненте электрического поля в направлении исследования, но с противоположным знаком.

Однако, поскольку реальная среда является трехмерной, градиент потенциала в данной точке должен быть выражен как сумма трех пространственных компонентов на осях X, Y и Z декартовой системы..

Разбивая вектор электрического поля на три прямоугольных компонента, мы получаем следующее:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Если в плоскости имеется область, в которой электрический потенциал имеет одинаковое значение, частная производная этого параметра по каждой из декартовых координат будет равна нулю.

Таким образом, в точках, которые находятся на эквипотенциальных поверхностях, напряженность электрического поля будет иметь нулевую величину.

Наконец, вектор градиента потенциала может быть определен как точно такой же вектор электрического поля (по величине) с противоположным знаком. Таким образом, мы имеем следующее:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Видео:ВМ. 9.5 Производная в точке по направлению вектора.Скачать

ВМ. 9.5  Производная  в точке по направлению вектора.

пример

Из приведенных выше расчетов необходимо:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Теперь, прежде чем определять электрическое поле как функцию градиента потенциала или наоборот, сначала необходимо определить направление, в котором разность электрических потенциалов растет..

После этого определяется коэффициент изменения электрического потенциала и изменения пройденного расстояния..

Таким образом, мы получаем величину соответствующего электрического поля, которая равна величине градиента потенциала в этой координате.

осуществление

Есть две параллельные пластины, как показано на следующем рисунке.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Шаг 1

Направление роста электрического поля на декартовой системе координат определяется.

Электрическое поле растет только в горизонтальном направлении, учитывая расположение параллельных пластин. Следовательно, можно сделать вывод, что компоненты градиента потенциала на оси Y и оси Z равны нулю..

Шаг 2

Данные, представляющие интерес различаются.

— Разность потенциалов: dV = V2 — V1 = 90 В — 0 В => dV = 90 В.

— Разница в расстоянии: дх = 10 сантиметров.

Чтобы обеспечить соответствие единиц измерения, используемых в соответствии с Международной системой единиц, величины, не выраженные в СИ, должны быть соответственно преобразованы. Таким образом, 10 сантиметров равны 0,1 метра, и, наконец, dx = 0,1 м.

Шаг 3

Величина вектора градиента потенциала рассчитывается соответствующим образом.

Видео:Потенциал электрического поля. 10 класс.Скачать

Потенциал электрического поля. 10 класс.

Вектор градиента потенциала в точке

Видео:ГрадиентСкачать

Градиент

Вектор градиента потенциала в точке

Для установления связи между силовой характеристикой электрического поля — напряжённостью и его энергетической характеристикой — потенциалом рассмотрим элементарную работу сил электрического поля на бесконечно малом перемещении точечного заряда q: d A = q E d l, эта же работа равна убыли потенциальной энергии заряда q: d A = — d W п = — q d Вектора градиента потенциала поля в точке, где d Вектора градиента потенциала поля в точке— изменение потенциала электрического поля на длине перемещения d l. Приравнивая правые части выражений, получаем: E d l = — d Вектора градиента потенциала поля в точкеили в декартовой системе координат

Ex d x + Ey d y + Ez d z = — d Вектора градиента потенциала поля в точке, (1.8)

где Ex, Ey, Ez — проекции вектора напряженности на оси системы координат. Поскольку выражение (1.8) представляет собой полный дифференциал, то для проекций вектора напряженности имеем

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке .

Стоящее в скобках выражение является градиентом потенциала j , т. е.

E = — grad Вектора градиента потенциала поля в точке= — Ñ Вектора градиента потенциала поля в точке.

Напряжённость в какой-либо точке электрического поля равна градиенту потенциала в этой точке, взятому с обратным знаком. Знак «минус» указывает, что напряженность E направлена в сторону убывания потенциала.

Рассмотрим электрическое поле, создаваемое положительным точечным зарядом q (рис. 1.6). Потенциал поля в точке М, положение которой определяется радиус-вектором r, равен Вектора градиента потенциала поля в точке= q / 4 p e 0 e r . Направление радиус-вектора r совпадает с направлением вектора напряженности E, а градиент потенциала направлен в противоположную сторону. Проекция градиента на направление радиус-вектора

Вектора градиента потенциала поля в точке .

Проекция же градиента потенциала на направление вектора t , перпендикулярного вектору r, равна

Вектора градиента потенциала поля в точке ,

т. е. в этом направлении потенциал электрического поля является постоянной величиной ( Вектора градиента потенциала поля в точке= const ) .

В рассмотренном случае направление вектора r совпадает с направлением Вектора градиента потенциала поля в точке
рис. 1.6

силовых линий. Обобщая полученный результат, можно утверждать, что во всех точках кривой, ортогональной к силовым линиям, потенциал электрического поля одинаков. Геометрическим местом точек с одинаковым потенциалом является эквипотенциальная поверхность, ортогональная к силовым линиям.

Вектора градиента потенциала поля в точке
рис. 1.7

При графическом изображении электрических полей часто используют эквипотенциальные поверхности. Обычно эквипотенциали проводят таким образом, чтобы разность потенциалов между любыми двумя эквипотенциальными поверхностями была одинакова. На рис. 1.7 приведена двухмерная картина электрического поля. Силовые линии показаны сплошными линиями, эквипотенциали — штриховыми.

Подобное изображение позволяет сказать, в какую сторону направлен вектор напряжённости электрического поля; где напряжённость больше, где меньше; куда начнёт двигаться электрический заряд, помещённый в ту или иную точку поля. Так как все точки эквипотенциальной поверхности находятся при одинаковом потенциале, то перемещение заряда вдоль нее не требует работы. Это значит, что сила, действующая на заряд, все время перпендикулярна перемещению.

1) Какова связь между напряженностью и потенциалом. Выведите ее и объясните.

2) Электростатическое поле имеет вид Е = a i + b j , где a и b константы. Является ли поле однородным. Написать выражение для потенциала поля.

3) Потенциал некоторого электростатического поля имеет вид Вектора градиента потенциала поля в точке= ( x 2 + y 2 + z 2 ). Что можно сказать о характере поля. Найти модуль напряженности поля в точке с координатами x , y , z

4) Чему равна работа по перемещению заряда вдоль эквипотенциальной поверхности

Видео:Потенциальное поле. Нахождение потенциала векторного поляСкачать

Потенциальное поле.  Нахождение потенциала векторного поля

Вектор градиента потенциала в точке

§7 Работа силы электростатического поля при перемещении заряда.

Потенциальный характер сил поля.

Циркуляция вектора напряженности

Рассмотрим электростатическое поле, создаваемое зарядом q . Пусть в нем перемещается пробный заряд q 0 . В любой точке поля на заряд q 0 действует сила

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке
де Вектора градиента потенциала поля в точке— модуль силы, Вектора градиента потенциала поля в точке— орт радиус-вектора Вектора градиента потенциала поля в точке, определяющего положение заряда q 0 относительно заряда q . Так как сила меняется от точки к точке, то работу силы электростатического поля запишем как работу переменной силы:

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Ввиду того, что рассматривали перемещение заряда из точки 1 в точку 2 по произвольной траектории, можно сделать вывод, что работа по перемещению точечного заряда в электростатическом поле не зависит от формы пути, а определяется лишь начальным и конечным положением заряда. Это свидетельствует о том, что электростатическое поле является потенциальным, а сила Кулона – консервативной силой. Работа по перемещению заряда в таком поле по замкнутому пути всегда рвана нулю.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке— проекция Вектора градиента потенциала поля в точкена направление контура ?.

Учтем, что работа по замкнутому пути равно нулю

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точкеЦИРКУЛЯЦИЯ вектора напряженности.

Циркуляция вектора напряженности электростатического поля, взятая по произвольному замкнутому контуру всегда равна нулю.

§7 Потенциал.

Связь между напряженностью и потенциалом.

Градиент потенциала.

Эквипотенциальные поверхности

Поскольку электростатическое поле является потенциальным работа по перемещению заряда в таком поле может быть представлена, как разность потенциальных энергий заряда в начальной и конечной точках пути. (Работа равна уменьшению потенциальной энергии, или изменению потенциальной энергии, взятому со знаком минус.)

Вектора градиента потенциала поля в точке

Постоянную определяют из условия, что при удалении заряда q 0 на бесконечность его потенциальная энергия должна быть равна нулю.

Вектора градиента потенциала поля в точке.

Различные пробные заряды q 0 i , помещенные в данную точку поля будут обладать в этой точке различными потенциальными энергиями:

Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Отношение W пот i к величине пробного заряда q 0 i , помещенного в данную точку поля является величиной постоянной для данной точки поля для всех пробных зарядов. Это отношение называется ПОТЕНЦИАЛОМ.

ПОТЕНЦИАЛ – энергетическая характеристика электрического поля. ПОТЕНЦИАЛ численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Работу по перемещению заряда можно представить в виде

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке.

Потенциал измеряется в Вольтах

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке
ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ называются поверхности равного потенциала (φ = const ). Работа по перемещению заряда вдоль эквипотенциальной поверхности равна нулю.

Связь между напряженностью Вектора градиента потенциала поля в точкеи потенциалом φ можно найти, исходя из того, что работу по перемещению заряда q на элементарном отрезке d ? можно представить как

Вектора градиента потенциала поля в точкеС другой стороны Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке— градиент потенциала.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Напряженность поля равна градиенту потенциала, взятому со знаком минус.

Вектора градиента потенциала поля в точке
Градиент потенциала показывает, как меняется потенциал на единицу длины. Градиент перпендикулярен функции и направлен в сторону возрастания функции. Следовательно, вектор напряженности перпендикулярен эквипотенциальной поверхности и направлен в сторону убывания потенциала.

Рассмотрим поле, создаваемое системой N точечных зарядов q 1 , q 2 , … qN . Расстояния от зарядов до данной точки поля равны r 1 , r 2 , … rN . Работа, совершаемая силами этого поля над зарядом q 0 , будет равна алгебраической сумме работ сил, каждого заряда в отдельности.

Вектора градиента потенциала поля в точке

гле Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Потенциал поля, создаваемого системой зарядов, определяется как алгебраическая сумма потенциалов, создаваемых в этой же точке каждым зарядом в отдельности.

§9 Вычисление разности потенциалов плоскости, двух плоскостей, сферы, шара, цилиндра

Используя связь между φ и Вектора градиента потенциала поля в точкеопределим разность потенциалов между двумя произвольными точками

Вектора градиента потенциала поля в точке Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

    Вектора градиента потенциала поля в точке

Разность потенциалов поля равномерно заряженной бесконечной плоскости с поверхностной плотностью заряда σ.

Вектора градиента потенциала поля в точкеВектора градиента потенциала поля в точке

2. Разность потенциалов поля двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей с поверхностной плотностью заряда σ.

Вектора градиента потенциала поля в точке

Если х1 = 0; х2 = d , то Вектора градиента потенциала поля в точкеили Вектора градиента потенциала поля в точке

3. Разность потенциалов поля равномерно заряженной сферической поверхности радиуса R .

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Вектора градиента потенциала поля в точке

Внутри сферической поверхности потенциал всюду одинаков и равен

Вектора градиента потенциала поля в точке

4. Разность потенциалов поля объемно заряженного шара радиуса R с общим зарядом Q.

Вектора градиента потенциала поля в точке
Вне шара Вектора градиента потенциала поля в точкеr 1 , r 2 > R ,

Внутри шара Вектора градиента потенциала поля в точке

5. Вектора градиента потенциала поля в точкеРазность потенциалов поля равномерно заряженного цилиндра (или бесконечно длинной нити).

r > R : Вектора градиента потенциала поля в точке

Видео:10. ФНП. Градиент и производная по направлению функции двух переменных.Скачать

10. ФНП. Градиент и производная по направлению функции двух переменных.

Связь меяеду напряженностью и потенциалом электростатического поля

Силовая характеристика электростатического поля — напряженность Е и энергетическая характеристика — потенциал . Модуль этого вектора равен изменению потенциала со знаком «минус». Знак «минус» говорит о том, что вектор напряженности Е электростатического поля направлен в сторону убывания потенциала q>.

Рассмотрим связь между напряжённостью Е и потенциалом , не вдоль линии напряжённости Е, то вводят координатные оси о х, о у, о z и определяют проекции вектора напряженности Е на оси о х, о у, о z

Вектора градиента потенциала поля в точке

Модуль вектора напряженности Е электростатического поля равен

💥 Видео

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.Скачать

Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса. 10 класс.

Дивергенция векторного поляСкачать

Дивергенция векторного поля

Нахождение градиента функции в точкеСкачать

Нахождение градиента функции в точке

Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поляСкачать

Урок 222. Поток вектора напряженности электрического поля

27 [Полярная звезда] Градиент потенциалаСкачать

27 [Полярная звезда] Градиент потенциала

Производная по направлениюСкачать

Производная по направлению

#8 Ротор/Дивергенция/ГрадиентСкачать

#8 Ротор/Дивергенция/Градиент

Градиент скалярного поляСкачать

Градиент скалярного поля

Билет №03 "Потенциал"Скачать

Билет №03 "Потенциал"

Вектор-градиент (теория)Скачать

Вектор-градиент  (теория)

НАПРЯЖЕННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ суперпозиция полейСкачать

НАПРЯЖЕННОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ суперпозиция полей

Урок 218. Напряженность электрического поляСкачать

Урок 218. Напряженность электрического поля
Поделиться или сохранить к себе: