Видео:кольца НьютонаСкачать
Почему иногда форма колец ньютона отличается от окружности
Волна, отраженная от верхней поверхности линзы, в силу небольшой длины когерентности обычных источников света, некогерентна с волнами, отраженными от поверхностей зазора, и участия в образовании интерференционной картины не принимает. Поэтому мы ее и не будем учитывать.
При нормальном падении света кольца в отраженном свете имеют вид концентрических окружностей с центром в точке соприкосновения линзы с пластинкой. Найдем радиусы темных колец (минимумов).
Сначала запишем условие образования темных колец. Они возникают там, где оптическая разность хода волн, отраженных от обеих поверхностей зазора, равна нечетному числу полуволн:
где связано с «потерей» полуволны при отражении от пластинки и . Отсюда
Далее, согласно теореме Пифагора (см. рис. 13), . Учитывая, что , получим
Из (37) и (38) следует, что радиус -го темного кольца
Заметим, что значению соответствует минимум темного пятна (не кольца). Аналогичный расчет можно провести и для светлых колец. Пример . Найдем радиус 5-го светлого кольца, если радиус кривизны выпуклой поверхности линзы и контакт ее с плоской поверхностью стекла идеальный (в точке). Длина волны света . Условие максимумов в данном случае имеет вид
где — толщина зазора в месте — го максимума (заметим, что если бы мы взяли , то значения надо было начинать с нуля). Согласно (38), . Из этих двух соотношений следует, что искомый радиус
Следует обратить внимание на то, что формула (39) справедлива лишь в случае идеального (точечного) контакта сферической поверхности линзы с пластинкой. Но идеальных контактов не бывает, номера колец не равны, вообщя говоря, порядку интерференции , и это обстоятельство необходимо учитывать при расчетах (см. задачу 5 из раздела 1.4 «Примеры решения задач»). Если линзу постепенно отодвигать от поверхности пластинки, то интерференционные кольца будут стягиваться к центру: это ведь кольца (полосы) равной толщины, а она при этом перемещается к центру. С помощью колец Ньютона можно с достаточно высокой точностью контролировать качество изготовления, например, сферических поверхностей. Рассмотрим теперь на конкретном примере вопрос, связанный с причиной локализации колец Ньютона в очень малой области для обычных линз (кольца приходится рассматривать в микроскоп).
Пример . Плосковыпуклая линза, радиус кривизны сферической поверхности которой мм, соприкасается со стеклянной пластинкой. Оценим радиус наблюдаемой в отраженном свете интерференционной картины, если длина волны света и . Свет падает практически нормально. При нормальном падении света ограничивать интерференционную картину будет только длина когерентности . Кольца исчезают при условии , где — ширина зазора в месте исчезновения колец. Согласно (38), , а . Из этих формул получим , откуда
Число видимых колец равно . Этот результат можно получить и с помощью (39).
Видео:Лабораторная работа Интерференционные кольца НьютонаСкачать
Кольца Ньютона
Простая интерференционная картина возникает в тонкой прослойке воздуха между стеклянной пластиной и положенной на нее плоско-выпуклой линзой, сферическая поверхность которой имеет большой радиус кривизны. Эта интерференционная картина имеет вид концентрических колец, получивших название кольца Ньютона.
Видео:Урок 417. Кольца НьютонаСкачать
Кольца Ньютона
Возьмите плоско-выпуклую линзу с малой кривизной сферической поверхности и положите ее на стеклянную пластину, как было указано выше. Внимательно разглядывая плоскую поверхность линзы (лучше через лупу), вы обнаружите в месте соприкосновения линзы и пластины темное пятно и вокруг него совокупность маленьких радужных колец. Расстояния между соседними кольцами быстро убывают с увеличением их радиуса. Это и есть кольца Ньютона. Ньютон наблюдал и исследовал их не только в белом свете, но и при освещении линзы одноцветным (монохроматическим) пучком. Оказалось, что радиусы колец одного и того же порядкового номера увеличиваются при переходе от фиолетового конца спектра к красному; красные кольца имеют максимальный радиус. Все это вы можете проверить с помощью самостоятельных наблюдений.
Но объяснить, почему возникают кольца Ньютон не смог. Удалось это Юнгу. Проследим за ходом его рассуждений. В их основе лежит предположение о том, что свет — это волны. Рассмотрим случай, когда волна определенной длины падает почти перпендикулярно на плоско-выпуклую линзу. Волна 1 появляется в результате отражения от выпуклой поверхности линзы на границе стекло — воздух, а волна 2 — в результате отражения от пластины на границе воздух — стекло. Эти волны когерентны: они имеют одинаковую длину и постоянную разность фаз, которая возникает из-за того, что волна 2 проходит больший путь, чем волна 1. Если вторая волна отстает от первой на целое число длин волн, то, складываясь, волны усиливают друг друга. Вызываемые ими колебания происходят в одной фазе.
Напротив, если вторая волна отстанет от первой на нечетное число полуволн, то колебания, вызванные ими, будут происходить в противоположных фазах и волны гасят друг друга.
Если известен радиус кривизны R поверхности линзы, то можно вычислить, на каких расстояниях от точки соприкосновения линзы со стеклянной пластиной разности хода таковы, что волны определенной длины λ гасят друг друга. Эти расстояния и являются радиусами темных колец Ньютона. Ведь линии постоянной толщины воздушной прослойки представляют собой окружности. Измерив, радиусы колец, можно вычислить длины волн.
Кольца Ньютона в отражённом свете
Длина световой волны
Длина световой волны. Для красного света измерения дают λ = 8∙10 -7 м, а для фиолетового — λ = 4∙10 -7 м. Длины волн, соответствующие другим цветам спектра, принимают промежуточные значения. Для любого цвета длина световой волны очень мала. Представьте себе среднюю морскую волну длиной в несколько метров, которая увеличилась настолько, что заняла весь Атлантический океан от берегов Америки до Европы. Длина световой волны в том же увеличении лишь ненамного превысила бы ширину этой страницы.
Явление интерференции не только доказывает наличие у света волновых свойств, но и позволяет измерить длину волны. Подобно тому, как высота звука определяется его частотой, цвет света определяется частотой колебаний или длиной волны.
Вне нас в природе нет никаких красок, есть лишь волны разной длины. Глаз — сложный физический прибор, способный обнаруживать различие в цвете, которому соответствует весьма незначительная (около 10 -6 см) разница в длине световых волн. Интересно, что большинство животных не способны различать цвета. Они всегда видят черно-белую картину.
При переходе света из одной среды в другую длина волны изменяется. Это можно обнаружить так. Заполним водой или другой прозрачной жидкостью с показателем преломления п воздушную прослойку между линзой и пластиной. Радиусы интерференционных колец уменьшатся.
Почему это происходит? Мы знаем, что при переходе света из вакуума в какую-нибудь среду скорость света уменьшается в п раз. Так как v=λv, то при этом должна уменьшиться в п раз либо частота, либо длина волны. Но радиусы колец зависят от длины волны. Следовательно, когда свет входит в среду, изменяется в п раз именно длина волны, а не частота.
Видео:Задача про кольца НьютонаСкачать
НЬЮ́ТОНА КО́ЛЬЦА
В книжной версии
Том 23. Москва, 2013, стр. 435-436
Скопировать библиографическую ссылку:
НЬЮ́ТОНА КО́ЛЬЦА, интерференционные полосы равной толщины в форме концентрических колец, расположенных вокруг точки касания двух сферич. поверхностей либо плоскости и сферы. Впервые описаны в 1675 И. Ньютоном . Интерференция света происходит в тонком зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся поверхности; этот зазор играет роль тонкой плёнки (см. Оптика тонких слоёв ). Н. к. наблюдаются и в проходящем, и (более отчётливо) в отражённом свете. При освещении монохроматич. светом длины волны $λ$ Н. к. представляют собой чередующиеся тёмные и светлые кольца. Светлые кольца возникают в местах, где разность фаз между прямым и дважды отражённым лучами (в проходящем свете) или между лучами, отражёнными от обеих соприкасающихся поверхностей (в отражённом свете), равна $2 pi n (n=1, 2, 3, . $ ) (т. е. разность хода лучей $Δ_m$ равна чётному числу полуволн). Тёмные кольца образуются там, где разность фаз равна $(2n+1)pi$ . Разность фаз лучей определяется толщиной зазора $delta_m$ с учётом изменения фазы световой волны при отражении (см. Отражение света ). Так, при отражении от границы воздух–стекло фаза меняется на π , а при отражении от границы стекло–воздух фаза остаётся неизменной. Поэтому в случае двух стеклянных поверхностей (рис.), с учётом различий в условиях отражения от нижней и верхней поверхностей зазора (потеря полуволны), $m$ -е тёмное кольцо образуется, если $Δ_m=2delta_m+lambda/2=(2m+1)lambda/2$ , т. е. при толщине зазора $delta_m=mlambda/2$ . Радиус $r_m m$ -го кольца определяется из тре угольника $A’ O’C’$ : $r_m^2=R^2-(R-delta_m)^2$ ≈ $2Rdelta_m$ , откуда $r_m=sqrt$ , а для тёмно го $m$ -го кольца $r_m=sqrt$ . Это соотноше ние позволяет с хорошей точностью определять $lambda$ по измерениям $r^m$ . Если $lambda$ известна, Н. к. можно использовать для измерения радиусов поверхностей линз и контроля правильности формы сферич. и плоских поверхностей. При освещении немонохроматическим (напр., белым) светом Н. к. становятся цветными. Наиболее отчётливо Н. к. наблюдаются при малой толщине зазора (т. е. при использовании сферич. поверхностей больших радиусов).
🌟 Видео
Физика 11 класс (Урок№16 - Интерференция света.)Скачать
Радиус кольца НьютонаСкачать
Физика - движение по окружностиСкачать
Интерференция в тонких плёнках и кольца НьютонаСкачать
Кольца НьютонаСкачать
Опыты по физике. Кольца НьютонаСкачать
Кольца Ньютона - интерференция в клиновидных пластинкахСкачать
Вывод формулы для колец НьютонаСкачать
Изучение интерференции света при наблюдении колец Ньютона (лабораторная работа О3)Скачать
Кольца НьютонаСкачать
Кольца Ньютона. Лена ПанинаСкачать
Кольца НьютонаСкачать
кольца НьютонаСкачать
Лабораторная работа по общей физике: кольца НьютонаСкачать
Интерференция в кольцах КетлеСкачать
Кольца НьютонаСкачать